Шпора: Билеты по Курсу физики для гуманитариев СПБГУАП

1.В-во и маса, принцип эквивалентности. В-во-вид материи, кот. Обладает масой

покоя. В-во слагается из элементарн. частиц.В-во всегда локализовано

вограниченной части прост-ва. Его полож. можно задать с помощью огранич.

числам параметров (степени свободы). Mаса хар-зует кол-во материи.

Этоформулировка качественная. Правильнее говорить, что маса-одна из

основныххарактеристик материи, определяющая ее инерционные и грав-ные св-ва.

В Т.Ньютона маса расм-лась, как кол-во в-ва. Понятие масы ввел в

механикуИ.Ньютон, давая определение импульса - p=mv. Массой он назвал коэф.

пропорц-ности m, постоянную для тела величину. Эквивалентное определениемасы

вытекает и из 2го з-на Ньютона: F=ma Здесь маса - это коэф. пропорц-ности

между результирующей силой и вызываемым ею ускорением. Опред. таким обрзом

маса хар-зует инертность тела. Опред. таким обрзом маса наз. инертной.

В Т. гравитации Ньютона маса выступает как источник поля сил тяготения. На люб.

тело, помещ. в это поле, дествует сила, пропорциональная его собственной массе,

массе источника и направленая к источнику. З-н всемирного тяготения:

F=G*M1*M2/r^2, где G=6,670*10^(-11)м3/(кг(с2)- грав-ная постоянная. Из этой

формулы можно получить связь между масой тела и его весом Р в поле тяготения

Земли, if считать, что m1 - маса тела, m2=M - маса Земли, а r=Rз - радиус

Земли: P=G*mM/(R3)^2=m*GM/(R3)^2=mg т.е. P=mg(7.2). Опред. таким обрзом маса

наз. гравитационной. Oпыты показали, что инерционная и грав-ная масы при выборе

одинаковой системы единиц равны. Этот фундаментальный з-н природы наз.

принципом эквивалентности масс. Экспериментально этот принцип был проверен в

1971 году с очень высокой точностью-10-12. В класич. физике считалось, что маса

тела не меняется ни в каких процессах. Это утв. формулировалось в виде з-на

сохранения масы. Понятие масы приобрело > глубокий смысл в рамках

релятивистской механики или Т. отнсит-ти, рассматривающей движение тел с

большими скоростями. Релятивистская механика показывает, что не сущ-вует по

отдельности законов сохранения масы и энергии. Они слиты воедино. Это

естствено, так как материя (кол-во кот. хар-ер-ется масой) невозможна без

движения (кол-во кот. хар-ер-ется энергией).

2.Научн. метод познания. Способ получить частичные ответы на вопросы придуман

несколько сотен лет назад. Наблюдение, размышление и опыт сост. такназываемый

научный метод познания, кот. и позволяет давать ответы на многие интересующие

нас вопросы. Основой научного метода явл. опыт - пробный камень всех наших

знаний. Опыт, эксперимент - это единственный судья научн. истины.Проводя

наблюдения каких-либо природных явлений, невозможно охватить все процесы, с

этими явлениями связаные. Поэтому нужно отбросить все второстепенные факты и

выделить осн., т.е. суть явл-я. Этот процес наз. абстрагированием или

построением модели явл-я. В размышлениях созд-ся основа наблюдаемого явл-я, его

модель. Что явл. существенным для даного явл-я, а что несущественным, вопр

неоднозначный и сложный. Не всегда он решается сразу, на перв. этапах

наблюдения и размышления. В создаваемой модели должны быть учтены главные

хар-еристики и осн. параметры изучаемого явл-я. Построенная модель должна не

тольковерно описывать наблюдаемое это явление, но и хорошо прогнозировать

егоразвитие в новых усл.. Предсказания Т. проверяются экспериментом или опытом

- важнейшей частью научного метода познания. С самого начала необходимо

договорится, что подразумеваться под тем или иным термином. В понятие "опыт"

будем вкладывать смысл наблюдения за явлением при контролируемых усл., т.е.

наблюдения с возможностью контролировать, воспроизводить и изменять желаемым

обрзом внешние усл-я. Существенна возможность создавать как обычные, так и

искусственные (т.е. в природе не встречающиеся) усл-я. Физика, химия, биология

и ряд других наук называются естественными имено потому, что в их основе лежит

опыт. Для объяснения экспериментальных фактов привлекаются гипотезы. Гипотеза -

это предположение, позволяющее объяснить и количественно описать наблюдаемое

явление. Описать что-либо количественно можно лишь на языке математики. Между

явлениями природы сущ. устойчивые, повторяющиеся связи - проявления законов

природы. Качественная формулировка законов может быть иногда дана без

привлечения математического аппарата. З-ны, записанные на языке формул

позволяют перейти к > высокой ступени познания. Эту ступень называют Т..Т.е.

при определенных усл. выдвинутая гипотеза может перейти в Т., в основе кот.

лежат законы. Т. дает представление о закономерностях и существенных связях в

опред. облти. З-ны ественых наук устанавливают количественные соотношения между

наблюдаемыми явлениями, т.е. имеют математическую формулировку. Естествознание,

изучающее количественные (т.е. точные) соотношения природных явлений, отн. к

точным наукам. Понятие "точное" требует комментариев. Точные науки, как правило

оперируют не с абсолютно точными, а с приближенными величинами. При

количественном описании любогонаблюдаемого явл-я всегда оговаривают, с какой

степенью точности имеют дело, т.е. приводят погрешности измеряемых величин.

Гипотезы должны быть проверены фактами, опытами, здравым смыслом. В своей облти

они должны объяснять всю совокупность имеющихся явлений. Но этого мало. Для

того, чтобы стать Т., гипотеза должна сформулировать количественные отношения

между наблюдаемыми явлениями. Фактически это означает формулировку законов.

Непременным усл. превращения гипотезы в Т. явл. предсказание новых, до сих пор

не наблюдавшихся и из известных теорий не следующих, явлений, и подтверждение

этих предсказаний в специально поставленных экспериментах. Нужно различать

законы природы и законы науки. 1вые проявляются в особенностях протекания

природных явлений и процесов и во взаимосвязи некот. величин. Они неизменны и

всегда выполняются. Научные законы - это попытка описать законы природы на

языке мат. формул и точных формулировок. В дальнейшем речь будет идти только о

них. Научные законы не точны и не постояны. На определенных этапах развития

науки возникает необходимость уточнения наблюдаемых в опыте явлений и

пересмотра законов или границ их применимости. Постоянная проверка опытных

фактов на базе новых экспериментальных методик, позволяющих увел-ть точность

проведения эксперимента, необходима всегда на любом уровне знаний. Расхождение

экспериментальных данных и существующих законов позволяет выдвигать новые

гипотезы и строить новые Т..

3. Постулативность основных з-нов естествознания. Для описания поведения

простых и сложных систем нужно уст-ть "правила игры", т.е. законы кот

подчиняются те или иные вид движения материи. В некот. науках, кот. Не

относятся к ессвеным, например геометрия, поступают следующим обрзом. Сначала

формулируются аксиомы, а потом из них делаются выводы (теоремы). Логика

построения ественых наук другая, нельзя сразу ввести законы и смотреть, что

из них след.. Так поступить нельзя, поскольку исследователю неизвестны все

законы естествознания. Одной из задач явл. имено их установление и

формулирование. Но, ответив на кажд. вопр, исследователь неизбежно ставит

несколько новых. Чем больше познается, тем шире становятся границы

непознанного. Установленные на определеном этапе развития науки законы,

всегда явл. приближенными. По мере накопл. знаний, новых экспериментальных

фактов, явлений и увеличения точности измерений появл-ся даные, не

укладывающиеся в рамки имеющихся законов и эти законы пересматриваются.Есть и

другая сторона этого вопроса. Для точной формулировки законов естествознания,

в особ-ти физики, требуются новые определения и понятия, знание спец.

разделов математики. Исааку Ньютону (1643-1727) для описания законов механики

потребовалось создать совршено новые для своего времени разделы высшей

математики: дифференциальное и интегральное исчисление. Физики часто

сталкивались с ситуацией, когда имевшегося математического аппарата

оказывалось недостаточно для получения количественных формулировок

полученного з-на и требовалось создавать спец. математически апарат. З-ны

естествознания постулируются на основании наблюдаемых опытных фактов. Сначала

идет процес накопл. знаний в опред. облти. Эти результаты анализируются и

делается некоторое предположение. Это предположение не выводится из других

законов. Оно возникает само по себе на основании опыта. Сделанное

умозаключение, сформулированное в виде математической формулы, становится

частью гипотезы. If последующие опыты подтверждают правильность этого

предположения, оно становится з-ном. З-ны и Т. не абсолютны. Они развиваются

по мере накопл. знаний. Фундаментальные законы естествознания описывают

огромное кол-во явлений в разных областях. И все они подчиняются некоторым

общим правилам. Рассмотрим их. Во перв., законы сами по себе не меняются.

Имено поэтому они и называются фундаментальными. Иначе никакая наука не могла

бы развиваться. Но, надо помнить о том, что з-н написан для опред. облти

явлений. Всякий раз, когда с опред. степенью точности подтверждается какой-

либо з-н, можно утверждать, что з-н окончателен и ни какой результат его не

опровергнет в той облти, для кот. он написан. Однако может так случится, что

появление новых экспериментальных данных или теорий приведет к тому, что з-н

окажется приближенным. Иначе говоря, увел. точности измерений может

обнаружить неточность даже самых незыблемых законов. При формулировке законов

необходимо задавать границы их применимости. З-ны и Т. должны описывать всю

совокупность явлений в той облти, для кот. Они сформулированы. Они не должны

противоречить известным фактам. Более того, они обязательно должны

предсказывать новые, неизвестные ранее явл-я. Наконец, никакой з-н не должен

нарушать принцип причинности. Это знчит, чтонельзя что-то изменить в событии

кот. уже случилось. Можно повлиять только на будущее, но никак не на прошлое.

В заключение отметим, что новые фундаментальные законы невозможно вывести в

рамках старых теорий. Стремление некот. авторов сделать это не имеет под

собой никакого основания и зачастую связано лишь с большим желанием авторов

"пооригинальничать" и внести свой "вклад в науку".

4. Материя, формы ее существования.В основе всех естественнонаучных дисциплин

лежит понятие материи, з-ны движения и изменения кот. изучаются. В зависим. от

того, как мы определим это понятие, мы и будем расм-вать проявление различн.

теорий. Для понимания естественнонаучных теорий, в частности концепций

современ. физики, приемлемым явл. определение, данное В.И. Лениным в монографии

<Материализм и эмпириокритицизм>. "Материя - есть философская категория

для обозначения объективной реальности, кот. отображается нашими ощущениями,

сущ-вует независимо от них. Материя - это основа (субстанция, субстрат) всех

реально существующих в мире св-в, связей и форм движения, бесконечное множество

всех существующих в мире объектов и систем".В этом определении есть 2 основных

момента. Во-перв., материя сущ-вует объективно, независимо от нас, от

чьего-то субъективного сознания или ощущения. Во-вторых, материя копируется,

отображается нашими ощущениями и, след., познаваема. Мы здесь исходим из

материалистического единства мира из первичности материи. Материя несотворима и

неуничтожаемая. Она бесконечна. Неотъемлемым атрибутом материи явл. ее

движение, как форма существования материи, ее важнейший атрибут. Движение в

самом общем виде - это всякое изменение вообще. Движение материи абсолютно,

тгда как всякий покой относителен. Понять эту мысль проще всего при

рассмотрении простейших видов движения. Например, тело покоится относит. Земли,

но относит. Солнца оно движется. Формами существования материи явл.

пространство и время. Материя неотъемлема от них. Современная наука оперирует

такими структурными уровнями, как элементарные частицы и поля, атомы и

молекулы, макроскопические тела, геологические системы, планеты и звезды,

галактики и метагалактики; совокупности организмов, способных к

воспроизводству и, наконец, общ-во. Мы будем изучать только первые

структурные уровни- поля и частицы, макроскопические тела. Различают ряд

основных форм движения материи: механическую, физическую (включая тепловую,

гравитационную, ядерную и т.д.), химическую, биологическую, общественную.

Высшие формы движения включают в себя > низшие, но не сводятся только к ним.

Так, ядерные процесы невозможно описать только формулами класич. механики. В

настоящем курсе будут рассмотрены лишь простые формы движения материи -

механическая, физическая и химическая. Для описания материи и ее движения

необходимо ввести количественные меры этих величин исходя из поставленных

задач. Масса явл. количественной мерой материи и вводится как для микро- и

макрообъектов, так и для полей. Одной из количественных мер движения материи

явл. эн-я. Она имеет много форм: механическая, тепловая, ядерная, химическая и

т.д. Поскольку материя не сущ-вует без движения, а движение без материи между

количественными характеристиками меры и движения материи должна существовать

связь. Эта связь была установлена в начале нашего в. А. Эйнштейном (1879-1955)

в работах по Т. отнсит-ти. Мы будем расм-вать 2 вида материи - в-во и поле. К

первому отнесем элементарные частицы, атомы, молекулы, всепостроенные из них

макросистемы. Ко второму отнесем особую форму материи, физическую систему с

бесконечным числом степеней свободы. Примерами физических полей могут служить

электромагнитные и грав-ные поля, поля ядерных сил, а также волновые поля.

5. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ. ПОЛЕ. ПРИНЦИПЫ БЛИЗКОДЕЙСТВИЯ И ДАЛЬНОДЕЙСТВИЯ. Первнач. в

класич. механике утвердилась конц-я, что взаимдействие между телами

происходит через пустое пространство, кот. не принимает участия во

взаимодействии, передача взаимдейст. происходит мгновенно. По сути дела

утверждалась возможность мгновеной передачи какого-либо воздействия от одного

тела другому. При этом не оговаривался механизм этой передачи. Однако, даные

представл. были откинуты, как не соответствующие реальным, после открытия и

ислед. электрич. и магнитных полей. Понятие поля в применении к

электрическому и магнитному полям было введено в 30-х гг 19-го в. М.

Фарадеем. Согласно концепции близкодействия, взаимодействующие тела создают в

кажд точке окружающего их прост-ва особое сост.-поле, кот. проявляется в

силовом воздействии на друг. тела, в эти поля помещенные. Экспериментально

было показано, что взаимдействие электрически заряженных тел осущ-ется не

мгновенно. Перемещение 1ой заряженной частицы приводит к изменению сил,

действующих на друг. заряж. частицу не в тот же момент, а спустя некоторое

время. В разделяющем частицы прост-ве происходит некоторый процес, кот.

распространяется с конечной, хотя и очень большой скор-тью. Был сделан вывод,

что имеется посредник, осуществляющий взаимдействие между заряженными

частицами. Этот посредник был назван электромагнитным полем. Каждая

заряженная частица создает вокруг себя электромагнитное поле, действующее на

друг. заряженные частицы. Скорость распространения электромагнитных волн не

превышает скор. их распространения в вакууме, =ой 3(108 м/с. Тким обрзом,

возникла новая конц-я - конц-я близкодействия. Согласно этой концепции,

взаимдействие телами осущ-ется поср-вом тех или иных полей, непрерывно

распределенных в прост-ве. Взаимодействие тел передается не мгновенно, а

через некоторый промежуток времени. Скорость передачи взаимдейст. ограничена

скор-тью света в вакууме.В современ. физике сущ-вует квантовая Т. поля.

Согласно этой Т., люб. поле не непрерывно, а дискретно. Дискретность означает

наличие некот. частиц поля-квантов. Каждому полю соотв-уют свои частицы.4

вида взаимодействий и полей: Гравитационные взаимдейст. обеспечивают

тяготение тел друг к другу. Слабые взаимдейст. ответственны за большинство

распадов и превращений элементарн. частиц. Электромагнитные взаимдейст.-это

взаимдействие заряженных тел. Сильные взаимдейст. связываются протоны и

нейтроны (нуклоны) в атомном ядре. Поскольку поля заданы в кажд точке прост-

ва, т.е. в бесконечном числе точек, для их описания требуется не конечное, а

бесконечное число параметров (степеней свободы). Сказанное не означает, что

для описания поля надо реально задавать бесконечное число параметров.

Достаточно уст-ть з-н, позволяющий находить поле в кажд точке прост-ва.

Таковыми явл.: з-н всемирного тяготения для гравитационных полей, з-н Кулона

для электрич. полей и з-н Био-Савара-Лапласа для магнитных полей.Особой

формой существования материи явл. волны. Волна представляет из себя процес

распространения возмущения какого-либо физ. параметра в прост-ве. волны в

упругих средах, кот. локализованы в самой среде, и волны (электромагнитные,

грав-ные), не ограниченные средой.

6. Сост. сист., ее изм. Во времени. Простейшая формя движения материи -

механическое движение (перемещение тел в прост-ве и времени). В естествознании

для описания систем вводятся модели. Простейшей моделью, на кот. удобно изучать

механическое движение, явл. материальная точка, т.е. тело, имеющее массу, но

не имеющее геометрических размеров. Тело можно заменить мат. точкой, if в

рамках поставленной задачи можно пренебречь его размерами и формой. Раздел

механики, в кот. описывается движение тела, и не вскрываются причины, его

вызывающие, наз. кинематикой. Для описания движение тела, необходимо ввести

систему отсч., относит. кот. задать его координаты, ввести динамические

переменные, описывающие изменение положения тела во времени и ввести законы

движения тела. Вообще говоря, сист. отсч. должна в себя включать систему тела,

кот. мы считаем неподвижными и часы. С системой неподвижных тел необходимо

связать систему коорд., например декартовых. Полож-е тчки в координатном

прост-ве задается радиусом-вектором r(t). Полож-е тчки в прост-ве с течением

времени меняется, и конец радиуса-вектора вычерчивает линию, кот. наз.

траекторией движения. Траекторию можно разбить на бесконечно малые участки -

dr. Поскольку перемещение dr, бесконечно мало, оно лежит на траектории

движения. Время dt, за кот. происходит это перемещение, тоже бесконечно мало.

Перемещение dr и время dt связаны друг с другом при помощи динамического

параметра-мгновеной скор., определение кот.: ((t)=dr(t)/dt (9.1). Т.о, dr=(dt,

след., направл. мгновеной скор. совпадает с направлением элементарного

перемещения dr. По правилу сложения векторов сумма всех dr + r0 даст нам вектор

r. Но, операция суммирования по бесконечно малым величинам наз.

интегрированием. вычисление значения r(t), в люб. момент времени. r(t)=r0+

'интеграл от t0 до t'(((t)dt) (9.2). ускорение, кот. тоже явл. векторной

величиной и тоже может зависеть от времени и коорд.: a(t)=d((t)/dt (9.3).

==> d((t)=a(t)dt. If ф-я a(t) известна, то с ее помощью можно найти скорость

тела в люб. момент времени, а зная ее, при помощи (9.2) можно найти полож. тела

в люб. момент времени. ((t)=(0+ 'интеграл от t0 до t'(а(t)dt) (9.4), r(t) = r0

+'интеграл от t0 до t'(((0 +'интеграл от t0 до t'(а(t)dt))dt) или

r(t)=r0+(0(t-t)+ 'интеграл'('интеграл от t0 до t'( а(t)dt)dt) (9.5). В этих

формулах (0 - начальная скорость тела, т.е. его скорость в момент времени t0.

Т.о, if нам известны начальное полож. мат. тчки - r0 и начальная скорость-(0, а

также зависимость вектора скор. или вектора ускорения от времени, можно найти

координаты системы в люб. последующий момент времени -r(t). В ряде случаев

требуется найти не только полож. тела, но и тот путь, кот. оно пройдет.

Пройденный путь есть скалярная величина, она обозначается S и численно =а длине

траектории. Чтобы найти пройденный путь S необходимо просуммировать длины

вектора dr, т.е. провести интегрирование по модулю вектора dr: S='интеграл от

t0 до t'(dr)= 'интеграл от t0 до t'(v(t)dt) (9.6).

7. Осн. положения механики Галилея. Все Т., созданные до становления

современ. физики, базировались на принципе, "Природа не терпит разрывов".

Изменение состояния системы происходит не мгновенно, а плавно. взаимдействие

тел происходит мгновенно. З-ны физики всегда базируются на опытах,

экспериментах. Имено в рамках такого подхода Галилей создал основы класич.

механики. Напомним, что в основе механики Аристотеля, доминировавшей в тот

период, лежало утв., что скорость тела ~ приложенной силе: v~F. Галилей

доказал неверность. Осуществил эксперимент в ходе кот. он определял время,

необходимое для падения тел с вершины Пизанской башни. Возьмем несколько

шаров одинакового размера, изготовленных из разного в-ва. Они имеют разный

вес. Вес тела хар-зует силу тяготения, действующую на тело со стороны Земли.

Сила тяготения, действующая на тело =а его весу. If справедливо утв.

Аристотеля, то разные тела с разным весом должны обладать разными скоростями

падения и, соответственно, достигать пов-ти земли при бросании с башни за

разные промежутки времени. Однако, эксперименты, проведенные с разными телами

показали, что они достигали пов-ти земли за практически одинаковые промежутки

времени.Вывод однозначен. Скорость тела не опр-ся приложенной силой.

Приложенной силой опр-ся какой-то другой динамический параметр. Галилею

потребовалось много лет и много усилий, чтобы выяснить, что же это за

параметр. В этой облти наиболее известны его эксперименты с движением шаров

по наклонной плоскости. Шары скатывались по наклонной плоскости, длина кот. и

высота были заданы. В ходе опыта Галилей определял путь S, проходимый телом в

зависим. от времени t. Им был установлен з-н, являющийся частным случаем 2го

з-на Ньютона. Путь, проходимый телом квадратично зависит от времени: S=v0t +

(at^2)/2, где константа a(ускорение) прямо ~ высоте h и обратно ~ длине пути

S. Начальная скорость тела - (0 в его опытах могла меняться. В опытах Галилея

ускорение определялось ускорением свобод. падения: a~gh/s. Анализируя

проводимые эксперименты, Галилей пришел к выводу о существовании з-на

инерции. Действительно, if устремить длину основание наклонной плоскости к

бесконечности, ускорение будет стремиться к нулю, знчит, за =ые промежутки

времени тело будет проходить =ые отрезки пути и скорость тела будет пост..

Тело будет само по себе двигаться по инерции. Кроме экспериментов Галилей

юзал умозрительные заключения. Он рассмотрел поведение тел и живых существ

внутри корабля. Их поведение не зависит от того, стоит корабль у причала или

двигается по спокойной воде с пост. скор-тью. Вывод: if корабль будет

двигаться с пост. скор-тью, то находясь внутри корабля невозможно определить,

движется он или стоит.

8.Принцип отнсит-ти Галилея. Преобразования Галилея. Галилей ввел понятие

инерц. системы отсч., в кот. тело сохраняет сост. покоя или =мерного

прямолинейного движения, if на него не действуют друг. тела (силы).Принцип

отнсит-ти Галилея: все физические законы не меняются (инвариантны) в разных

инерц. сист. отсч.. Или все законы механики инвариантны при применении к ним

преобр. Галилея. Для перехода из 1ой инерц. системы отсч. в друг. Галилей

ввел преобр.. Пусть имеется инерциальная сист. отсч., полож. тел в кот.

задается декартовыми координатами. Например, точка А на рис. 10.3. Кроме

системы коорд. XYZ (обозначают К), может быть и другая инерциальная сист.

коорд., например, X'Y'Z' (назовем ее К'). Инерциальная сист. коорд. К'

движется с пост. скор-тью u относит. системы К. Пространство изотропное, в

нем не сущ-вует выделенного направл-я, поэтому удобно выбрать направл. оси OX

совпадающим с направлением скор. u. Т.е. сист. К' движется вдоль оси OX

системы отсч. К. Полож-е тчки А в сист-е К задается вектором r(x,y,z) или его

проекциями на оси OX, OY и OZ, кот. равны, соответственно, x, y и z. Полож-е

той же тчки в сист-е К' задаются координатами x', y' и z'. Связь между x, y,

z и x', y', z' дается преобразованиями Галилея: x'=x+ut; y'=y;z'=z; t'=t.

Дополнительно к преобразованиям коорд. введено преобразование времени (конц-я

дальнодействия). Инвариантность означает независимость, неизменность относит.

каких-либо физических усл-ий. В математике под инвариантностью понимается

неизменность величины относит. каких-либо преобр.. Рассмотрим, какие

параметры не меняются при преобразованиях Галилея, т.е. явл. инвариантами

этих преобр.. Первый-время. При переходе от 1ой инерц. системы отсч. к другой

не меняется как само время t=t', так и длительность какого-либо события

'дельта't : 'дельта't'= t'2 -t'1 = t2 -t1 = 'дельта't (10.2) Помимо времени,

неизменным остается расстояние между двумя точками. Обозначим расстояние

между точками А и В через l в сист-е K и l' в сист-е K'. Координаты этих

точек, соответственно, xA, yA, zA, xB, yB, zB в сист-е K и x'A, y'A, z'A,

x'B, y'B, z'B в сист-е К'. Расстояние между точками опр-ся их координатам по

теореме Пифагора: l' = 'корень'( (x'A-x'B)^2 + (y'A-y'B)^2 + (z'A-z'B)^2 ) =

'корень'( (xA + vt - xB -vt)^2 + (yA-yB)^2 + (zA-zB)^2 ) =l. (10.3)

Продифференцируем по времени соотношения (10.1) и получим преобр. Галилея для

скоростей: V'x=dx'/dt=dx/dt + u=Vx+u; V'y=dy'/dt=dy/dt=Vy;

V'z=dz'/dt=dz/dt=Vz; (10.4) Продифференцируем по времени и получим з-н

преобр. ускорений при переходе из 1ой инерц. системы отсч. в друг.:

a'x=dV'x/dt=dVx/dt + du/dt=dVx/dt=ax; a'y=dV'y/dt=dVy/dt=ay;

a'z=dV'z/dt=dVx/dt=ax; (10.5). Из этих выражений видно, что все 3 проекции

ускорения на оси коорд. остаются неизмен. при переходе из системы отсч. К в

К'. Тким обрзом, ускорение тоже явл. инвариантом преобр. Галилея. З-н

сохранения масы был сформулирован уже после Галилея и Ньютона. Но, добавим,

что в класич. механике маса тела не зависит от выбора системы отсч. и также

явл. инвариантом преобр. Галилея.

9. З-ны класич. механики и их инвариантность относит. преобр. Галилея. Первый

з-н Ньютона. Всякое тело в инерц. сист-е отсч. сохраняет сост. покоя или

=мерного прямолинейного движения, пока воздействие со стороны других тел не

заставит его изменить это сост.. 2й з-н Ньютона. Ускорение тела прямо

пропорционально сумме сил, действующих на него и обратно пропорционально его

массе. Запишем этот з-н в векторной форме с учетом кинематических

соотношений:

'сумма'F(вектор)(t)=ma(вектор)(t)=mdv(вектор)(t)/dt=m(d^2)r(вектор)(t)/d(t^2

) (10.6.a); 'сумма'F(вектор)(t)=

mdv(вектор)(t)/dt=d(mv(вектор)(t))/dt=dP(вектор)(t)/dt (10.6.б). З-н Ньютона,

записанный в виде (10.6.а) или (10.6.б) с мат. тчки зрения имеет вид ДУ.

Любая из формулировок (10.6.а,б) 2го з-на Ньютона наз. основным уравнением

динамики. Решение этого уравнения явл. осн. задачей динамики (по известному

закону движения тела r(t) найти действующие на это тело силы, в обратной

задаче по известной зависим. действующих сил от времени 'сумма'F(t) требуется

найти з-н движения тела r(t)). 3й з-н Ньютона. Силы, с которыми

взаимодействуют тела равны по величине, противоположны по направл-я и

направлены вдоль линии взаимдейст.. Этот з-н утверждает, что силовое

воздействие на тело носит хар-ер взаимдейст.. Этот же з-н утверждает, что

взаимдейст. всех тел явл. центральными. З-н всемирного тяготения, открытый

Ньютоном, иногда называют четвертым з-ном Ньютона. F(вектор)=G(m1)(m2)/r^2 *

r(вектор)/r (10.7), где (r(вектор)/r ) единичный вектор, направленный вдоль

линии взаимдейст., определяющий направл. гравитационной силы F(вектор). Тело,

двигающееся прямолинейно и =мерно относит. системы отсч. К, вследствие

уравнений (10.4) движется также прямолинейно и =мерно относит. системы отсч.

К'. Это обозначает, что первый з-н Ньютона справедлив во всех инерц. сист.

отсч.. В сист-е коорд. К форма записи 2го з-на Ньютона опр-ся уравнениями

(10.6). Поскольку, ускорение и маса инвариантны относит. преобр. Галилея, ур-

е (10.6) одинаково записывается в различн. инерц. сист. отсч.. Поскольку,

величина силы не меняется при переходе от 1ой инерц. системы отсч. к другой,

третий з-н Ньютона тоже инвариантен относит. преобр. Галилея. 4й з-н не

нуждается в доказательстве инвариантности относит. преобр. Галилея, поскольку

расстояния, масы и силы не меняются при переходе из 1ой инерц. системы отсч.

в друг.. ТО., все законы Ньютона инвариантны относит. преобр. Галилея. Это

знчит, что они справедливы и записываются одинаковым обрзом во всех инерц.

сист. отсч..

(28) Часто, кроме круговой частоты колебаний 'амега'=2'Пи'/T используют

циклическую частоту 'ню'=1/T. Частота измеряется в Герцах, 1 Гц - это 1

колебание в секунду. В общем случае вместо смещения тчки среды из положения

равновесия можно ввести люб. "колеблющийся" параметр. Для звуковых волн таким

параметром явл. давление газа в даной точке прост-ва. Звуковые волны -

продольные волны и физически сводятся к процессу распространения в газе

колебаний давления. Эти колебания обычно создают путем колебаний мембраны

перпендикулярно ее плоскости. Возникающие перепады давления и представл.

собой звуковую волну. Область частот, кот. слышит человеческое ухо лежит в

диапазоне 20-20000 Гц. Другим чрезвычайно важным видом волн явл.

электромагнитные волны. Электромагнитные волны могут возникать и

распространятся в пустом прост-ве, т.е. в вакууме. Из уравнений Максвелла

след., что переменное магнитное поле создает вокруг себя в прост-ве

переменное электрическое поле. В свою очередь, переменное электрическое поле

создает вокруг себя в прост-ве переменное магнитное поле. Этот процес

приводит к появлению в прост-ве некоторой волны - электромагнитной волны. Эта

волна явл. поперечной. Напряженности электрического и магнитного полей волны

перпендикулярны друг другу и направл. распространения волны. На рис.18.5

показаны напряженности электрического и магнитного полей в бегущей

волне.Особенностью электромагнитных волн явл. то, что для их распространения

не требуется никакой среды. Переменные электромагнитные поля могут

распространяться в вакууме. Для количественного описания волн вводят 2

понятия: интенсивность волны и объемную плотность энергии волны.

Интенсивность волны - это средняя по времени эн-я, переносимая волнами через

единичную пл-дь, параллельную волновому фронту, за единицу времени. Объемная

плотность энергии - это эн-я волн, приходящаяся на единицу объема. Волна -

это процес распространения колебаний в прост-ве (в упругой среде , как это

имеет место для звуковых волн, или в вакууме, как это имеет место для

электромагнитных волн). Энергия колебаний опр-ся амплитудой и частотой. Она ~

квадрату амплитуды колебаний. В сист-е СИ интенсивность волны выражается в

Вт/м2. Без вывода приведем выражения для интенсивности и скор. звуковой и

электромагнитной волн. Для звуковой волны: J = 1/2 * pvA^2w^2 Vii=sqrt(E/p);

Vi=sqrt(G/p) где А - амплитуда колебаний среды, 'амега' - частота, (, (//, ((

- скорость волны, продольной и поперечной, 'ро' - плотность среды, в кот.

распространяется звуковая волна, E - коффициент Юнга, G - коэф. сдвига.

Распространение звука в упругой среде связано с объемной деформацией. Поэтому

давление в кажд точке среды непрерывно колеблется с частотой 'амега' вокруг

некоторого среднего значения. Давление, вызванное звуковой деформацией среды

наз. звуковым давлением. Наше ухо воспринимает звуковые давления неодинаково

на разных частотах. Область частот ,кот. воспринимает ухо лежит в диапазоне

20 - 20000 Гц. Наибольшей чувствительностью ухо обладает в диапазоне частот

около 1000 Гц. На этих частотах ухо способно воспринимать звуки, звуковое

давление в кот. отл-ся на 7 порядков. Для интенсивности электромагнитной

волны справедливо:

J=1/2*EoHo=1/2*sqrt(E*Eo/M*Mo)*Eo^2=1/2*sqrt(M*Mo/E*Eo)*Ho^2; где Eо и Hо

амплитуды напряженности электрического и магнитного полей, 'эпсилонт'(E) и

'мю'(M) диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, 'эпсилонт'о (Eo) и

'мю'о (Mo) диэлектрическая и магнитная проницаемости вакуума - постоянные,

введенные в сист-е СИ. Скорость распространения электромагнитных волн в среде

=а V=1/sqrt(EMEoMo);, В вакууме E=M=1, поэтому скорость электромагнитной

волны в вакууме будет =а c=1/sqrt(EoMo) = 3*10^8 m/c. Как видно, она расна

скор. света в вакууме - с, что не удивительно, поскольку свет явл.

электромагнитными волнами.

(29) Основы квантовой механики были заложены в работах конца 19-го, начала 20-го

веков. В этих работах вскрывались непримиримые противоречия между принципами и

законами класич. физики и накопленными к тому времени экспериментальными

фактами. Сначала рассмотрим эксперименты по излучению и поглощению света. В

рамках класич. физики и электродинамики Максвелла излучать электромагнитные

волны могли лишь заряженные частицы (например электроны), движущиеся с

ускорением. If ускорение заряженной частицы изменяется по гармоническому закону

с частотой 'амега' (см. формулу (18.3)), то излучать такая частица будет на той

же частоте 'амега', т.е. в ее спектре будет присутствовать лишь одна длина

волны (или частота). Такие спектры называются линейчатыми. If же ускорение

частицы изменяется по любому закону, отличному от (18.3), или не меняется

вовсе, то спектры излучение таких частиц будут сплошными или непрерывными, т.е.

в них будут присутствовать волны со всеми длинами (или частотами) в некотором

диапазоне. На рис.19.1показаны экспериментально наблюдаемые спектры излучения

нагретого твердого тела и разреженного газа. На рис.19.1 по горизонтали

отложены длины волн, на кот. излучается свет, а по вертикали - относительные

интенсивности излучения в условных единицах. If спектр излучения нагретого тела

на первый взгляд не противоречит класич. Т. излучения, то спектр излучения

разреженных газов не может быть объяснен с позиций класич. электродинамики.

Исследование спектра излучения водорода показали, что длины волн излучения

подчиняются простой закономерности: 1/lambda=R(1/n1^2-1/n2^2), где

R(((10967776(((5(м-1) - постоянная Ридберга, названная в честь шведского физика

Ю.Р.Ридберга((1854-1919), имеющая смысл граничной длины волны между сплошным и

линейчатым спектром в минус 1ой степени, n1 и n2((( натур. числа, причем

n1(((n2. Отметим важный момент. Формула, описывающая спектр излучения водорода

содержит набор целых чисел. В квантовой физике имено целые числа играют важную

роль при описании поведения микросистем. Попытки получить что-либо подобное с

позиций класич. физики были просто бессмысленны. В конце прошлого в. ряд ученых

сделали попытки получить формулы, описывающие излучение нагретых твердых тел.

Есcно, что в основе всей теори лежали классические представл.. Рэлею в 1900-ом

году и Джинсу в 1904-ом году удалось вывести такую формулу, ее график приведен

на рис.19.1 пунктиром. В инфракрасной облти спектра эта зависимость хорошо

согласуется с экспериментом, в облти видимого света она расходится с

экспериментом очень сильно, а в ультрафиолетовой облти - катастрофически. Вывод

формулы Релея-Джинса был проведен в рамках класич. физики безупречно, а

результат получился абсурдным, поскольку излучаемая нагретым телом эн-я должна

была по этой формуле стремится к бесконечности. Неспособность класич. физики

объяснить излучение нагретого тела назвали "ультрафиолетовой катастрофой".

Существовали еще друг. эксперименты по фотоэффекту, проведенные в 1888-1890 гг

нашим соотечественником А.Г.Столетовым (1839-1896). Идея эксперимента

заключалась в след-м: световое излучение направлялось на пластину метала -

катод, находящуюся в стеклянной откачанной колбе (рис.19.2). В этой же колбе

анод. Между электродами прикладывалось напряжение требуемой полярности. Свет

вырывал из кадода электроны, кот. затем попадали на анод. Меняя разность

потенциалов между катодом и анодом можно было определить энергию вырванных

электронов и исследовать зависимость этой энергии от параметров

электромагнитного излучения. Для определения кин. энергии вырванных электронов

необходимо было приложить между анодом и катодом отрицательное напряжение U.

Когда сумма кин. и пот. энергий электрона оказывалась отрицательной,

электрический ток, создаваемый летящими электронами прекращался.

mv^2/2-eU<=0, => mv^2/2=eUmin. Тким обрзом, измеряя минимальное

задерживающее напряжение между анодом и катодом, можно было найти кинетическую

энергию вылетевших электронов. Опыты Столетова показали, что эн-я вырванных из

катода электронов линейно связана с частотой падающего света. Из класич. же Т.

следовало, что их эн-я должна быть пропорциональной квадрату амплитуды

напряженности электрического поля падающей электромагнитной волны или

интенсивности этой волны. Тким обрзом, наблюдалось явное расхождение класич. Т.

с экспериментом. В основе "классиче ских" теорий теплового излучения и

фотоэффекта лежало предположение о непрерывности процеса излучения и поглощения

электромагнитных волн, т.е. считалось, что могут поглощаться и испускаться

любые порции энергии. Обойти "ультрафиолетовую катастрофу" удалось М.Планку

(1858-1947). В 1905 году им был сделан доклад на заседании Берлинской Академии

наук, в кот. он предложил правильную формулу, качественно и количественно

объясняющую излучение нагретых тел. М.Планк опирался на гипотезу, что свет

испускается порциями - квантами с энергией, =ой E=hV где

h((((6,6254(((0,0002)(10-34 Дж(с - постоянная Планка, а v - частота

электромагнитного излучения. Есcно, что гипотеза Планка противоречила

классическим представлениям Т. электромагнитного излучения - электродинамики

Максвелла и первоначально принималась как абстрактная гипотеза. Гипотезу Планка

развил А.Эйнштейн. Он предположил, что электромагнитное излучение не только

испускается, но и поглощается порциями - квантами. В рамках этого предположения

Эйнштейн смог легко объяснить опыты по фотоэффекту. Действительно, из з-на

сохраненгия энергии след., что поглощенный квант света с энергией E=hv

тратится, во-перв., на работу выхода Aв, необходимую для вырывания электрона из

метала, и, во-вторых, на сообщение электрону кин. энергии. В предположении, что

1 квант энергии может выбить из металлла только 1 электрон, з-н сохранения

энергии записывается: Hv=As+mv^2/2; Это ур-е сегодня наз. уравнением Эйнштейна

для фотоэффекта. Из него однозначно след., что эн-я фотоэлектронов связана

линейной зависимостью с частотой падающего света. Позднее А.Эйнштейн в рамках

этой гипотезы создал квантовую Т. излучения и поглощения света, кот. явл.

основой квантовой электродинамики и квантовой электроники.

(30) Строение атома, опыт Резерфорда В начале нашего в. было известно, что

сущ-вует радиоактивный распад атомов, в ходе кот. из атома вылетают

положительно и отриц-но заряженные частицы (в том числе электроны). На

основании этих экспериментов предполагалось, что положительный заряд

распределен =мерно в пределах шара, радиусом порядка a ~ 10-10 м, а электроны

находятся внутри этого шара и взаимодействуют с отдельными его частями и друг

с другом по закону Кулона. Эта модель атома была предложена в 1903 г.

английским физиком Д.Д.Томсоном (1856-1940) и часто называлась моделью

"пудинг с изюмом". Однако, вплоть до 1911 г., до опыта Э.Резерфорда (1871-

1937), не было никаких гипотез, объясняющих линейчатые спектры излучения

разреженных газов. Резерфорд поставил опыт по рассеиванию 'альфа'(((частиц

(ядер атома гелия), кот. рождались при радиоактивном распаде некот. эл-тов.

Все 'альфа'(((частицы вылетали с практически одинаковыми скоростями порядка

107 м/с, проходили сквозь тонкую металлическую фольгу (см.рис.19.3),

отклонялись от своего первоначального направл-я и регистрировались на экране

из сернистого цинка в виде световых вспышек, видных под микроскопом. В

соответствии с моделью атома Томсона 'альфа'(((частицы должны были при каждом

столкновении с атомом отклоняться на очень небольшие углы, порядка

0,01О(0,1О. В результате многочисленных столкновений с атомами при пролете

сквозь фольгу 'альфа'(((частицы должны были отклониться на углы порядка

1О(10О. Частиц, отклонившихся на большие углы быть не могло, частиц, совсем

не отклонившихся должно было быть очень мало. Что же наблюдалось в действит-

ти? На опыте оказалось, что (99(( частиц вообще не отклонились от своего

направл-я, т.е. не сталкивались с атомами, пролетая сквозь фольгу. Это

значило, что ((99(( из числа отклонившихся частиц при пролете сквозь фольгу

испытали лишь однократное столкновение с атомами. Тким обрзом, в опыте

Резерфорда фактически наблюдалось столкновение 'альфа'(((частицы с одиночным

атомом. Оказалось, что 'альфа'(((частицы, столкнувшиеся с атомом отклонялись

в среднем на гораздо большие углы, чем ожидалось. Среди рассеянных частиц

были отклонившиеся на очень большие углы, вплоть до 180О. Угол рассеяния

зависит от силы взаимдейст. 'альфа'(((частицы с атомом. Эта сила - сила

Кулона очень сильно зависит от расстояния: Fmax=kq'альфа'Qr^-2. В этой

формуле k - константа, зависящая от выбора системы единиц, q'альфа' - заряд

'альфа'(((частицы, Q - положительный заряд, имеющийся в атоме. В рамках

модели Томсона 'альфа'(((частицы должны пролетать сквозь атомы. Максимальная

сила их взаимдейст. с атомом будет на границе атома при r=a, т.е.

Fmax=kq'альфа'Qa^-2 (на меньших расстояниях взаимдействие будет происходить

не со всем зарядом Q, а лишь с его частью, уменьшающейся быстрее, чем r2.

Тким обрзом, очень больш знач. силы Кулона может быть достигнуто лишь в том

случае, когда положительный заряд атома будет сосредоточен в очень маленьком

ядре размером RЯ~10-14 м, т.е. в 10000 раз меньше размеров атома. If в этом

ядре будет сосредоточена практически вся маса атома, то при столкновении с

таким ядром 'альфа'(-((частицы будут менять траекторию за счет кулоновских

сил взаимдейст.. Из опыта Резерфорда следовало, что атом имеет иную

структуру, чем по Томсону. В атоме имеется очень маленькое положительно

заряженное ядро, вокруг кот. вращаются электроны. Масса электронов мала по

сравнению с масой ядра. Однако, эта модель атома противоречила класич.

электродинамике. В чем же сост. это противоречие? Чтобы электроны не упали на

ядро, они должны вращяться вокруг него подобно планетам в Солнечной сист-е.

Однако вращаясь, они испытывают ускорение, и, в соответствии с законами

класич. электродинамики, должны излучать энергию в виде электромагнитных

волн. Излучая энергию электрон сам должен был ее терять и приближаться к

ядру. Через очень короткое время ~ 10-8 с электрон должен был бы упасть на

ядро и атом, соответственно, прекратить свое сущ-ние. (31) Корпускулярно -

волновой дуализм. Физиками были предприняты попытки создания теорий, кот.

могли бы объяснить эксперименты Э. Резерфорда. Наибольший след оставила Т. Н.

Бора, созданная в 1913 г. В ее основе лежат 2 постулата. Первый постулат. Из

всех возможных орбит электрона в атоме осуществляются только те, кот.

подчиняются требованиям дискретности, т.е. не непрерывному распределению

энергии, а дискретному, разрывному. Электрон, находящийся на такой орбите не

излучает, несмотря на то, что он двигается с ускорением и с тчки зрения

класич. электродинамики должен излучать электромагнитные волны. Орбиты,

двигаясь по кот , электрон не излучает , называют стационарными. Условие для

стационарных орбит Н.Бор получил исходя из постулата М.Планка о

квантованности энергий электромагнитного излучения. Согласно этому постулату,

эн-я системы (гармонического осциллятора у М.Планка и электрона в атоме у

Н.Бора) =а: En=nhw/2П=nhv (cм. Формулу 19.3 ). Этот постулат определяет

правило квантования момента кол-ва движения электрона Ln в соответствии с

формулой 19.3. Его знач. должно быть равным: Ln = mvr = nh/2п, где m, v и r-

маса, скорость и радиус орбиты электрона, h - постоянная Планка, а n натур.

число, принимающее значения 1,2,3... Первый постулат определил важное

направл. во всей квантовой физике. Он ввел понятие квантованности параметров,

описывающих движение частицы. Эти параметры : скорость, импульс или кол-во

движения, момент кол-ва движения, радиус орбиты и, конечно, эн-я не могут

принимать непрерывный набор значений, как это имело место в класич. физике.

Они могут принимать только некоторый набор дискретных значений. 2й постулат

утверждал: при переходе электрона с 1ой стационарной орбиты на друг.

излучается или поглощается квант энергии. Энергия кванта =а разности энергий

тех стационарных состояний между

которыми произошел переход. If энергию одного состояния обозначить через En, а

другого через Em, то излучается квант с частотой Wnm, где Wnm удовлетворяет

условию: 2ПhWnm =En-Em.(w-омега,П - пи). Введенные постулаты позволили Н.Бору

получить дискретный спектр излучения атома и для водорода вывести формулу 19.1.

Слабой стороной Т. Н.Бора была ее внутренняя противоречивость. Она не была ни

последовательно класич., ни последовательно квантовой Т.. В силу этого, она не

позволяла объяснять спектры > сложных, чем водород атомов. Она явл. только

переходным шагом на пути к созданию последовательной Т., объясняющей поведение

микросистем. Т. Бора была крупным шагом в развитии атомной и всей квантовой

физики. В первую очередь она показала неприменимость представлений класич.

физики к микросистемам, в том числе к атому и необходимость введения

квантованности параметров микросистемы. Ограничения Т. Бора показали

неприемлимость классического подхода к описанию микросистем. Требовалось

выдвинуть новую, глобальную идею, на основе кот. можно было бы получить

целостную, непротиворечивую Т. микромира. Такая идея была выдвинута только

через 11 лет после создания Т. Бора. В 1924 году франц. ученый Луи де Бройль

выдвинул гипотезу о двойственности природы микромира. Он предположил, что

микрочастицы обладают одновремено свойствами частиц и волн. Это полож.,

неприемлемое с тчки зрения класич. физики, оказалось универсальным при описании

не только микро, но и макромира. Л.д.Бройль предположил что все системы, в том

числе и микрочастицы, обладают как волновыми, так и корпускулярными свойствами.

Согласно предположению, любому телу, с масой m, движущемуся со скор-тью v ,

соотв. волна: lambda=h/mv (19.4) Формулу 19.4 легко получить применительно к

квантам света. Энергия кванта, кот можно приписать массу m, опр-ся с 1ой

стороны как Е=mc2 , с другой стороны она =а E=hv-hc/lambda. Приравнивая правые

части этих формул и учитывая, что для фотона скорость распространения v =а

скор. света с, получаем формулу 19.4. Движение тела в прост-ве и времени

происходит также, как распростран волны с длиной lambda. Вопрос о

корпускулярно-волновом дуализме был предметом дискуссий в течении нескольких

десятков лет. Первнач. волны Л.де Бройля предполагались как наглядно - реальные

волновые процесы типа электромагнитных волн. Позднее волны Л.де Бройля

трактовались как некоторые вероятностные волны, описывающие движение частиц. В

настоящее время можно предложить следующую трактовку корпускулярно-волнового

дуализма. При распространении частицы в прост-ве ее движение описывается

волной. При взаимодействии частицы с другими системами она проявляется как

корпускула - частица. Проще всего это проследить на примере фотонов.

Электромагнитные волны распространяются в прост-ве по законам распространения

волн. Когда электромагнитные волны взаимодействуют с телами (примером может

служит фотоэффект), то сразу же проявляются чисто корпускулярные св-ва.

Электромагнитные волны поглощаются как частицы с опред. энергией.

(32) ОТВЕТ ОТСУТСТВУЕТ! (Волновая ф-я; ур-е Шредингера).

(33) ОТВЕТ ОТСУТСТВУЕТ! (Соотношение неопределенностей Гейзенберга).

Внимание! В след-м разделе некоторые вопросы перекрываются. Для

гарантированно-хорошего ответа на экзамене след. ознакомится с всеми 3

вопрсами (? 34, ? 35, ? 36).

(34) В настоящее время конц-я самоорганизации получает все большее распростран

не только в естествознании, но и в соц-но гуманитарных разделах наук.

Большинство наук изучает процесы эволюции систем и они вынуждены

анализировать механизмы их самоорганизации. Мы под самоорганизацией будем

подразумевать явл-я, процесы , при кот. системы (механические, химические,

биологические и т.д.) переходят на все > сложные уровни, характеризуемые

своими законами, кот. не сводятся только к законам предыдущего у-ня. Такие

примеры мы расматривали в предыдущих разделах. Концепция самоорганизации в

настоящее время становится парадигмой. Обычно под парадигмой в науке

подразумевают фундаментальную Т., кот. применяется для объяснения широкого

круга явлений, относящихся к соответствующей облти ислед.. Примерами таких

теорий могут служить классическая механика Ньютона, эволюционное учение Дарвина

или квантовая физика. Сейчас знач. понятия парадигмы еще больше расширилось,

поскольку оно применяется не только к отдельным наукам, но и к

междисциплинарным направл-ям ислед..

(35) Принцип Обратной Связи. Типичным примером таких междисциплинарных

парадигм явл. возникшая полвека назад кибернетика и появившееся четверть в.

спустя синергетика. Под синергетикой в настоящее время подразумевают область

научных ислед., целью кот. явл. выявление общих законмрностей в процессах

образования , устойчивости и разрушения упорядоченных временных и

пространственных структур в сложных неравновесных сист. различной природы

(физических, химических биологических , экологических, социальных).

(36) Синергетика и Кибернетика. Определим, что лежит в основе кибернетики и

синергетики. Кибернетика в основном занималась анализом динамического

равновесия в самоорганизующихся сист.. Она опиралась на принцип отрицательной

обратной связи , сглсно кот всякое отклонение системы корректируется

управляющем устройством после получения сигнала информации об этом. Мы с вами

сталкивались с таким примером, когда расматривали знаки в уравнениях Максвелла,

связывающих магнитные и электрические поля. Отрицательный знак в законе Фарадея

и означал, что воздействие корректируется в сторону его уменьшения. Другой

пример. Сам отец кибернетики Н.Винер рассказывал, как возникла эта наука. Она

возникла, когда стали изобретать самонаводящиеся зенитные системы. В этих сист.

встретились с такой ситуацией, когда неправильно поданный корректирующий сигнал

приводил к выходу из строя всей системы наведения. В общем речь шла о том, что

в сист-е, развивающейся по заданным законам, связь должна быть отрицательной.

Пояснение вышесказанному дается рис. 5.1. В синергетике исследуются механизмы

возникновения новых состояний, структур и форм в процесе самоорганизации, а не

сохранения или поддержания старых форм. Она опирается на принцип положительной

обратной связи, когда изменение, возникшее в сист-е, не подавляется или

корректируется, а наоборот, накапливаются и приводят к разрушению старой и

возникновению новой системы. С тчки зрения приведенного Н.Винером примера

процес саморазрушения зенитного комплекса мог быть описан с синергетических

позиций. В то время этот процес считался сугубо отрицательным и его старались

подавить. Для хар-еристики самоорганизующихся процесов применяют различн.

термины, начиная от синергетических и кончая неравновесными и даже

автопоэтическими или самообновляющимися. Однако, все они выражают 1 и туже

идею. В дальнейшем у нас речь пойдет о самоорганизующихся сист., кот. явл.

открытыми системами , находящимися вдали от тчки термодинамического равновесия.

Идеи эволюции систем (космогонические, биологические, физические) получили

широкое признание в науке. Однако,вплоть до настоящего времени, они

формулировались интуитивными понятиями. Терминологический и научный подход

развивается только в настоящее время. В раних теориях эволюций основное

внимание обращалось на воздействие окружающей среды на систему. Мы >

подробно это рассмотрим в Т. эволюции Дарвина. В дарвинской Т. Т. происхождения

новых видов растений и животных путем ественого отбора главный акцент делался

на среду, кот. выступала в кач. определяющего фактора. Разумеется, внешние

усл-я среды оказывают огромное влияние на эволюцию, но это влияние не в меньшей

степенизависит также и от самой системы, ее состояния и внут.

предрасположенности. Приведем 2 примера. У нас есть водяной пар, при его

охлаждении он переходит в новую структуру в виде кристаллов.Систем >

организованных, чем хаотически двигающиеся молекулы воды. Но, этот процес как

выясняется, может происходить только тгда, когда в самой среде есть

дополнительные центры кристаллообразования. Т. е. необходимым усл. явл. сама

среда и ее взаимосвязи. Другой пример. Лазеры. В лазерах хаотическое спонтанное

излучение превращается в строго организованное индуцированное, следствием чего

и появл. монохроматическое излучения. В этих примерах мы не использовали точные

хар-еристики упорядоченности или самоорганизованности структуры. В след-м

разделе мы введем меру упорядоченности структуры энтропию и свяжем с ней

протекание процесов. С тчки зрения парадигмы самоорганизации стало ясным, что

усл. развития не только живых, но и динамических систем вообще явл.

взаимдействие системы и окружающей среды. Только в результате такого

взаимдейст. происходит обмен веществом, энергией и информацией между системой и

ее окружением. Благодаря этому возникает и поддерживается неравновесность, а

это в свою очередь приводит к спонтанному возникновению новых структур. Таких

как кристаллы или лазерное излучение.

(34) Самоорганизация как основа эволюции. Тким обрзом , самоорганизация

возникает как источник эволюции систем, так как она служит началом процеса

возникновения качественно новых и > сложных структур в развитии системы.

Чтобы понять, почему самоорганизация выступает в основе эволюции, необходимо

сказать несколько слов о флуктуациях и хаосе. Рассмотрим такую систему, как

газ. Молекулы газа двигаются случайно, хаотично. Однако, в опытах с броуновским

движением мы видим, что случайные, хаотичные движения молекул (микросистем)

могут привести и к коллективному движению макроскопических частиц. Флуктуации

представл. собой случайные отклонения системы на микро уровне. Но результат их

действия может сказаться и на макро уровне, причем непредсказуемым обрзом. В

критич. точке эволюции ,как правило, открывается несколько возможностей. Какой

путь при этом выберет сист., в значит. степени зависит от случайных факторов. И

в целом поведение системы нельзя предсказать с полной достоверностью. Мы с вами

расматривали этот вопр в разделе Физика возможного. Мы даже указали границы

случайности в поведении системы. В микромире выбор поведения системы определен

только с точностью до соотношения неопределенностей Гейзенберга. Фактически мы

показали, что в самой сист-е заложен хаос, неопределенность. И эта

неопределенность в критических точках поведения системы может привести к

развитию новой структуры с не предсказанными свойствами.

(37) ЕСТЕСТВЕННО - НАУЧНАЯ И ГУМАНИТАРНАЯ КУЛЬТУРЫ Ученые и специалисты

насчитывают > 170 определений понятия культура. Это свидетельствует о

универсальности даного явл-я человского общства. Понятием культура обозначают

и обычные явл-я, и сорта растений и умственные кач-ва чела, и образ жизни, и

систему положительных ценностей и так далее. В таком контексте все созданное

челом есть культура. Мы используем одно из определений культуры, кот. связано с

ее инструментальной трактовкой. Культура - это сист. ср-в человской деят-ти,

благодаря кот. реализуются действия индивида, групп, человечества в их

взаимодействии с природой и между собой. Эти ср-ва создаются людьми , постоянно

меняются и совершенствуются. Принято выделять 3 типа культуры: материальную,

социальную и духовную. Материальная культура -совокупность ср-в бытия чела и

общства. Она вкл разнообразные факторы: орудия труда, технику, благсост-е чела

и общства. Социальная культура - это сист. правил поведения людей в различн.

видах общения. Она вкл этикет, профессиональную, правовую, религиозную и т. д.

разновидности деят-ти чела. Более подробно содержательная часть 1ой и 2й

культур изучается в других дисциплинах. Духовная культура - это составная

часть культурных достижений человечества. Осн. виды духовной культуры - мораль,

право, мировоззрение, идеология, иск-во, наука и т.д. Кажд из этих видов

духовной культуры сост. из относит. самостоятельных частей. Эти части

взаимосвязаны и относятся к духовной культуре человечества. Под наукой в

настоящее время понимают ту сферу человской деят-ти, ф-я кот. - выработка и

теоретич систематизация объективн. знаний о действит-ти. Сист. наук условно

делится на ественые, общественные и технические науки. В науке принято выделять

систему знаний о природе - естествознание, кот. явл. предметом

естественнонаучной культуры и систему знаний о позитивно значимых ценностях

бытия индивида, групп , гос-ва, человечества - гуманитарные науки или

гуманитарную культуру. До того, как наука оформилась в самостоятельную часть

культуры человечества, знания о природе и ценностях общ-веной жизни входили в

иные состояния духовной культуры : практ. опыт, мудрость, народная медицина,

натурфилософия и т.д. Взаимосвязь естественнонаучной и гуманитарной культур

закл. в след-м: * они имеют единую основу, выраженную в потребностях и

интересах чела и человечества, в создании оптимальных усл-ий для самосохранения

и самосовершенствования; * осуществляют взаимообмен достигнутыми результатами;

* взаимно координируют в процесе развития человечества; * явл. самостоятельными

ветвями единой системы знаний науки и духовной культуры в целом. Мы являемся

свидетелями того, как социологи, юристы, экономисты, менеджеры и друг.

специалисты - гуманитарии начинают применять в своей работе системный подход,

идеи и методы кибернетики и Т. информации, знание фундаментальных законов

естествознания и в частности физики. Поясним вышесказанное примерами из

практики. Юрист разбирает дело о столкновении судов. Конечно, ему нужно знать

законы, приняты в мировой практике судовождения. Но, с другой стороны, if он не

знает, что такое маса, радиус поворота, скорость, ускорение и т. д. , он не

сможет реально применить свои профессиональные знания. Социолог изучает общ-ное

мнение путем опроса. Но как он сможет оценить степень достоверности

результатов, if не имеет представление о Т. вероятности и Т. погрешностей. Без

знания этих разделов ественых наук, результаты его предсказаний не будут

представлять практической цености. Менеджер рекламирует изделие какого - то

предприятия. Хорошо известно, что на выставках или просмотрах первые вопросы

всегда касаются техн. сторон изделия. Конечно, полностью ответить на такие

вопросы может только специалист, имеющий хорошую фундаментальную

естественнонаучную подготовку. Однако разбираться в этих вопросах должен и

менеджер. Существует и другая сторона рассматриваемого вопроса. Наука часто

обвиняется в тех грехах, в кот. повинна не столько она сама, сколько та сист.

институтов, в рамках кот. она функционирует и развивается. В настоящее время

очевидно, что развитие науки может приводить к отрицательным последствиям

влияющем на все челоство в целом. Актуальным становится вопр о соц.

ответственности всех людей, а не только ученых за возможность юзания из

открытий и достижений. В настоящее время сформировалась направл., называемое

этикой науки, дисциплине, изучающей нравственные основы научн. деят-ти. В кач.

примера можно привести пример из истор. 2й мировой войны. Р.Оппенгеймера

называют отцом атомной бомбы. Он являлся координатором и руководителем проекта

создания атомной бомбы. Она была создана и испытана сначала в Неваде, а потом и

в Хиросиме и Нагасаке. Позднее Оппенгеймер, осознавая тяжесть ответственности,

ушел из проекта и стал заниматься деятельностью, направленной на предотвращение

юзания атомных бомб. Вышесказанное утверждает нас в мысли, что представляется

весьма важным познакомится с осн. концепциями естествознания. Это необходимо

для того, чтобы: во перв., сознательно применять их в своей деят-ти, во вторых,

чтобы получить > ясное и точное представление о современ. научн. картине

мира, кот. дает естествознание. Необходимость применения естствено научных

методов и законов в практической деят-ти гуманитарных специальностей и привело

к постановке того курса, кот. мы будем изучать: Физика для гуманитариев.

(38) Связь между разделами естествознания. Слово естествознание

представляет из себя сочетание 2х слов: естество (природа) и знание. В

настоящее время под естествознанием подразумевается в основном точное знание

о том, что в природе, во Вселенной действительно есть или по крайней мере

возможно. Первнач. к физике Аристотель относил проблемы устр-ва,

происхождения, организации всего, что есть во Вселенной, даже жизни. Само

слово физика, греческое по происхождению, близко к русскому слову природа.

Тким обрзом, первоначально естествознание называлось физикой. В своем

развитии наука прошла 4 стадии развития. На 1ой стадии формулировались

общ. представл. о природе, окружающем мире как о чем-то целом. В этой стадии

произошло развитие натурфилософии (философии природы) ставшей вместилищем

идей и догадок, кот. к 13-15 векам стали зачатками ественых наук. В 15-17

веках последовала аналитическая стадия - мысленное расчленение и выделение

частностей, превратившая физику, астрономию, химию, биологию действительно в

науки. Позднее, ближе к нашему времени, наступила синтетическая стадия

изучения природы, характеризуемая воссозданием целостной картины мира на

основе ранее познанных частностей. Сегодня пришло время обосновать не только

принципиальную целостность всего естествознания, но пояснить, почему имено

физика, химия и биология стали осн. и самостоятельными разделами науки о

природе. Т.е. в настоящее время осущ-ется целостная интегрально -

дифференциальная стадия развития естествознания, как единой науки о

природе. Все описанные стадии изучения природы по сущ-ву представл. звенья

1ой цепи. Кажд из разделов естествознания прощел через эти стадии. Рассмотрев

в следующей части коротко ист-ю развития физики мы видим, что она тоже

прошла все описанные стадии. Отличие имеется лишь в том, что описание этапов

развития физики мы будем давать с тчки зрения развития методов подхода к

изучаемым явлениям. В физике сейчас также наступает интеграционная стадия,

характеризуемая тем, что проводятся попытки создать единые Т., объединяющие

различн. разделы. Примером тому может служить попытка создать единую Т. поля.

Рассмотрим главные разделы естествознания и связь между ними. Мы уже говорили

о движении материи. В порядке возрастания сложности мы приводили следующие

формы движения: механическую, физическую, химическую, биологическую,

общественную. Все формы движения связаны между собой. Высшие содержат в себе

низшие, составными части, но ни в коем случае не сводятся только к ним.

Например, нельзя ядерные силы свести к механическим. Различные виды движений,

существующих в природе изучают различн. разделы естествознания: ФИЗИКА,

ХИМИЯ, БИОЛОГИЯ, ПСИХОЛОГИЯ и друг. разделы. В каждом из разделов

естествознания имеются свои законы, кот. не могут быть сведены к законам

других разделов, однако, Т., описывающие сложные структуры, опираются на Т.

и законы для простых структур. При этом, как правило, по мере усложнения

структур и разделов естествознания их законы становятся менее точными,

формулировки приближаются к кач-веным. Чем ниже уровень раздела

естествознания, тем сложнее и точнее математические формулировки его законов.

Наиболее сложны для понимания законы физики - фундаменте всех ественых наук.

В этом разделе мы попытаемся показать связь физики с другими науками, очерти

м круг фундаментальных задач, возникающих в пограничных областях и на стыке

наук. Однако, мы коснемся связей физики с техникой, физики с пром-тью, физики

с общ-веной жизнью и физики с искусством. Связь с последнем прослеживается на

многих ист-ких примерах, когда выдающиеся скульпторы, архитекторы и живописцы

прошлого были одновремено и крупными учеными. Химия испытывает на себе

влияние физики, пожалуй сильнее, чем любая другая наука. На заре своего

развития она играла важную роль в становлении физики. Эти науки

взаимодействовали очень сильно, они были практически неразделимы. Т. атомного

строения в-ва получила основательное подтверждение имено в химических опытах.

Под Т. неорганической химии подвел черту Д.И.Менделеев (1834-1907), создав

свою периодическую систему химических эл-тов. Эта сист. выявила немало

удивительных связей между различными элементами. Она предсказала сущ-ние

многих тгда еще неизвестных химических эл-тов. Однако, объяснение системы

Менделеева возможно только с опорой на Т. строения атома, т.е. на физическую

Т.. В настоящее время в неорганической химии остались 2 раздела: физическая

химия и квантовая химия. Сами названия этих разделов говорят о тесной связи с

физикой. Другая ветвь химии - органическая химия, химия веществ, связаных с

жизненными процессами. Одно время предполагали, что органические в-ва столь

сложны, что их нельзя синтезировать. Однако, развитие физики и неорганической

химии изменило ситуацию. В настоящее время научились синтезировать сложные

органические соединения, необходимые в жизненых процессах. Главной задачей

органической химии явл. анализ и синтез веществ, образующихся в биологических

сист., живых организмах. Отсюда вытекает тесная связь химии и физики с

другим разделом естествознания, с биологией. Изучение живых организмов

позволяет увидеть множество чисто физических явлений: циркуляцию и

гидродинамику протекания крови, давление в сосудах и т.д. Биология - очень

широкое поле деят-ти для приложения физических и химических теорий. Например,

как осущ-ется зрение, что происходит в глазе. Как квант света взаимодействует

с сетчаткой. Однако, эти вопросы не осн. в биологии, не они лежат в сущности

всего живого. Фундаментальные процесы, изучаемые в биологии лежат глубже, в

понимании функционирования клеток, их биохимических циклов. В конечном итоге,

в понимании того, что есть жизнь. Понятие жизни не удается свести только к

хим или физ. процесам. Психология изучает отражение действит-ти в процессах

деят-ти чела и животных. Эта наука лежит на грани ественых и общ-веных наук.

Казалось бы, какая связь может быть у нее с физикой. Давайте рассмотрим пару

примеров. Одной из ветвью психологии явл. физиология ощущений. Она расм.

взаимосвязь между поведением чела и его ощущениями. Почему красный цвет

вызывает тревожные ощущения, а зеленый наоборот. Недаром запрещающий цвет

светофора - красный, а разрешающий - зеленый. Ответ может дать физика. Днем

max излучения солнца приходится на зеленый цвет. День - самое безопасное

время суток, и в процесе эволюции у живых организмов выработалась

положительная реакция на зеленый цвет. В сумерках max излучения солнца

сдвинут в красную область. Сумерки - самое опасное время суток, когда хищные

животные выходят на охоту. Есcно, что в процесе эволюции выработалось

отрицательная реакция на этот цвет. Другой пример из облти криминалистики,

кот. условно также можно отнести к ветви психологии, поскольку она расм.

поведения людей в сложных ситуациях, приводящих к криминальным случаям. Когда

доктор Ватсон спросил, знает ли Шерлок Холмс о Т. Коперника и о строении

солн. системы, Холмс ответил, что наверно знал, но постарался об этом забыть.

Тем не менее, доктором Ватсоном было установлено, что Холмс обладает

глубокими знаниями в облти химии и ряда разделов физики. Действительно,

сейчас ни 1 криминалист не может обойтись без такого раздела физики, как

механика, точнее ее прикладного раздела - баллистики, а также ряда других. В

заключении этого раздела упомянем еще 1 момент, выявляющий связь физики с

другими разделами естествознания. Все приборы, используемые в опытах и

экспериментах созданы специалистами с техническим (т.е. физ.) образованием.

Принцип действия этих приборов основан на физических законах. В конечном

итоге, тестер для измерения напряжения или тока , томограф, получающий

пространственную картину внутренних органов, микроанализатор, определяющий

уровень загрязненности окружающей среды или потребляемой пищи, требуют от

работающих определенных знаний. С 1ой стороны - это знание основных принципов

работы прибора, с другой стороны - умение оценивать степень точности

параметров, кот. измеряет данный прибор.

10.

Äåòåðìèíèçì

êëàñè÷.

ìåõàíèêè.

Ïîä

äåòåðìèíèçìîì

ïîíèìàåòñÿ

ôèëîñîôñêîå

ó÷åíèå îá

îáúåêòèâíîé

çàêîíîìåðíîñòè,

âçàèìîñâÿçè

è ïðè÷èííîé

îáóñëîâëåííîñòè

âñåõ

ÿâëåíèé ìàò.

è äóõîâíîãî

ìèðà.

Öåíòðàëüíûì

ÿäðîì

äåòåðìèíèçìà

ÿâë. ïîëîæ. î

ïðè÷èííîñòè.

Èäåÿ

äåòåðìèíèçìà

ñîñò. â òîì,

÷òî âñå ÿâë-ÿ

è ñîáûòèÿ â

ìèðå íå

ïðîèçâîëüíû,

à

ïîä÷èíÿþòñÿ

îáúåêòèâíûì

çàêîíîìåðíîñòÿì,

íåçàâèñèìî

îò íàøèõ

çíàíèé î

ïðèðîäå

ÿâëåíèé.

Âñÿêîå

ñëåäñòâèå

èìååò ñâîþ

ïðè÷èíó.

äåòåðìèíèçì

Ëàïëàñà(1749 - 1827).

Ñîãëàñíî

êëàññè÷åñêîìó

ìåõàíèñòè÷åñêîìó

äåòåðìèíèçìó

ñóù-âóåò

ñòðîãî

îäíîçíà÷íàÿ

ñâÿçü ìåæäó

ôèçè÷åñêèìè

âåëè÷èíàìè,

õàð-åðèçóþù.

ñîñò.

ñèñòåìû â

êàêîé-òî

ìîìåíò

âðåìåíè

(êîîðäèíàòû

è èìïóëüñû) è

çíà÷åíèÿìè

ýòèõ

âåëè÷èí â

ëþá.

ïîñëåäóþùèé

èëè

ïðåäûäóùèé

ìîìåíòû

âðåìåíè.

Ïðèíöèï

ìåõàíè÷åñêîãî

äåòåðìèíèçìà.

If èçâåñòíû

íà÷àëüíûå

êîîðäèíàòû

è ñêîð. òåë

ñèñòåìû, à

òàêæå

çàêîíû

âçàèìäåéñò.

òåë, òî ìîæíî

îïðåäåëèòü

ñîñò.

ñèñòåìû â

ëþá.

ïîñëåäóþùèé

ìîìåíò

âðåìåíè.

Îòìåòèì, ÷òî

äëÿ

óñïåøíîãî

ïðàêòè÷åñêîãî

ðåøåíèÿ

ïîäîáíûõ

çàäà÷

çàêîíû

âçàèìäåéñò.

òåë íóæíî

çíàòü î÷åíü

òî÷íî, ëèáî

íóæíî

ñìèðèòüñÿ ñ

òåì, ÷òî

ðàñ÷åò

áóäåò

àäåêâàòíî

îïèñûâàòü

ïîâåäåíèå

ñèñòåìû

ëèøü â

îãðàíè÷åííîì

âðåìåííîì

èíòåðâàëå.

Ñâÿçàíî ýòî

ñ òåì, ÷òî

íåòî÷íîñòè

ðàñ÷åòà

èìåþò

ñâîéñòâî

íàêàïëèâàòüñÿ

è èñêàæàòü

ïîëó÷àþùóþñÿ

êàðòèíó, - ÷åì

äàëüøå, òåì

áîëüøå. Êðîìå

òîãî íóæíî

èìåòü ââèäó,

÷òî äëÿ

ðåøåíèÿ

çàäà÷è î

äâèæåíèè

áîëüøîãî

êîë-âà

âçàèìîäåéñòâóþùèõ

òåë íóæíî

çàäàòü

î÷åíü áîëüø

êîë-âî

íà÷àëüíûõ

äàííûõ,

çàêîíîâ

âçàèìäåéñò.

è ðåøàòü

î÷åíü

ãðîìîçäêóþ

ñèñòåìó

äèôôåðåíöèàëüíûõ

óðàâíåíèé. Ñ

ïîçèöèé

ñåãîäíÿøíèõ

çíàíèé î

ïðèðîäå

ìîæíî

óòâåðæäàòü,

÷òî

ìåõàíèñòè÷åñêèé

äåòåðìèíèçì

Ëàïëàñà íå

ðàáîòàåò â

ìèêðîìåðå,

ãäå ïðîöåñû

âçàèìäåéñò.

÷àñòèö ïî

ñâîåé

ïðèðîäå ÿâë.

âåðîÿòíîñòíûìè.

Ïðè

ñòîëêíîâåíèè

2õ àòîìîâ 1 èç

íèõ ìîæåò

âîçáóäèòüñÿ

(ïåðåéòè â

âîçáóæäåííîå

ñîñò.), à

ìîæåò è

îñòàòüñÿ â

îñíîâíîì,

íåâîçáóæäåííîì

ñîñò.. Â

ïîñëåäíåì

ñëó÷àå

àòîìû áóäóò

ñòàëêèâàòüñÿ

êàê èäåàëüíî

óïðóãèå

øàðû, â ïåðâîì

ñëó÷àå êàê

íåóïðóãèå

øàðû.

Ðåçóëüòàòû

ñòîëêíîâåíèÿ

â ýòèõ

ñëó÷àÿõ

áóäóò

ñèëüíî

ðàçëè÷àòüñÿ,

à ðåøèòü, êàê

áóäåò

ïðîèñõîäèòü

âçàèìäåéñòâèå,

äî òîãî êàê

îíî

ïðîèçîéäåò, â

ïðèíöèïå

íåâîçìîæíî.

 ìèêðîìèðå

ìîãóò

îäíîâðåìåíî

ïðîòåêàòü

ïðîöåñû, êîò.

àáñîëþòíî

íåñîâìåñòèìû

â ìàêðîìèðå.

Êîãäà

îïèñûâàåòñÿ

êâàíòîâàÿ

ìèêðîñèñòåìà,

ïðåäñêàçûâàåòñÿ

åå ïîâåäåíèå

â ðàìêàõ

âåðîÿòíîñòíîãî

îïèñàíèÿ, íî

íå äàåòñÿ

îäíîçíà÷íîãî

îòâåòà, êàê

êîíêðåòíî

îíà áóäåò

ñåáÿ âåñòè.

Ïðè ýòîì

âñåãäà

îñòàþòñÿ â

ñèëå

ïðè÷èííî-ñëåäñòâåííûå

ñâÿçè.

11. ÐÀÁÎÒÀ,

êèíåòè÷åñêàÿ

ýí-ÿ.Ýíåðãèÿ-

íàèáîëåå

îáùàÿ

êîëè÷åñòâåííàÿ

ìåðà

äâèæåíèÿ è

âçàèìäåéñò.

ìàòåðèè. Äëÿ

èçîëèðîâàííîé

ñèñòåìû ýí-ÿ

îñòàåòñÿ

ïîñò., îíà

ìîæåò

ïåðåõîäèòü

èç 1îé ôîðìû â

äðóã., íî åå

êîë-âî

îñòàåòñÿ

íåèçìåííûì.

If ñèñò. íå

èçîëèðîâàíà,

òî ýí-ÿ ìîæåò

èçìåíÿòñÿ

ïðè

îäíîâðåìåííîì

èçìåíåíèè

ýíåðãèè

îêðóæàþùèõ

òåë íà òàêóþ

æå âåëè÷èíó

èëè çà ñ÷åò

ýíåðãèè

âçàèìäåéñò.

òåë âíóòðè

ñèñòåìû. Ïðè

ïåðåõîäå

ñèñòåìû èç

îäíîãî

ñîñòîÿíèÿ â

äðóãîå åå

ýí-ÿ íå

çàâèñèò îò

òîãî, êàêèì

ïóòåì

ïðîèçîøåë

ýòîò ïåðåõîä.

Ýíåðãèÿ

ñèñòåìû â

îáùåì

ñëó÷àå

ìîæåò

ïåðåõîäèòü â

äðóã. ôîðìû

ìàòåðèè.

Ïîñêîëüêó

ñóù-âóåò

ìíîãîîáðàçèå

ôîðì

äâèæåíèÿ

ìàòåðèè,

ñóù-âóåò è

ìíîãîîáðàçèå

âèäîâ

ýíåðãèé:

êèíåòè÷åñêóþ,

ïîòåíöèàëüíóþ

è ïîëí

ìåõàíè÷åñêóþ

ýíåðãèþ.

Ðàáîòà ñèëû-

ìåðà

äåéñòâèÿ

ñèëû, êîò.

çàâèñèò îò

÷èñëåííîé

âåëè÷èíû

ñèëû è åå

íàïðàâë-ÿ, îò

ïåðåìåùåíèÿ

ò÷êè

ïðèëîæåíèÿ

ñèëû. If ñèëà F

ïîñòîÿíà ïî

âåëè÷èíå è

íàïðàâë., à

ïåðåìåùåíèå

ïðîèñõîäèò

âäîëü ïðÿìîé,

òî ðàáîòà =à

ïðîèçâåäåíèþ

ñèëû íà

âåëè÷èíó

ïåðåìåùåíèÿ

è êîñèíóñ

óãëà ìåæäó

íàïðàâëåíèåì

ñèëû è

ïåðåìåùåíèåì.

ðàáîòà -

âåëè÷èíà

ñêàëÿðíàÿ.

Åäèíèöåé

èçìåðåíèÿ

Äæîóëü (Äæ). Â

îáùåì

ñëó÷àå äëÿ

âû÷èñëåíèÿ

ðàáîòû ïîä

äåéñòâèåì

ïåðåìåííîé

ñèëû íà

êðèâîëèíåéíîì

ó÷àñòêå

òðàåêòîðèè

ââîäÿò

ýëåìåíòàðíóþ

ðàáîòó dA.

Ñ÷èòàåì,

÷òî íà

áåñêîíå÷íî

ìàëîì

ó÷àñòêå

ïóòè dr ñèëà

íå ìåíÿåòñÿ

è

ýëåìåíòàðíàÿ

ðàáîòà dA

îïð-ñÿ êàê:

dA=F*dr*cos'àëüôà'=(F'âåêòîð'dr'âåêòîð')

(11.2). Ðàáîòà -

âåëè÷èíà

àääèòèâíàÿ;

ðàáîòà ñèëû

íà êîíå÷íîì

ó÷àñòêå

ïóòè (1)R(2) îïð-ñÿ

êàê ñóììà

ýëåìåíòàðí.

ðàáîò.

Ñóììèðîâàíèå

ïî

áåñêîíå÷íî

ìàëûì

âåëè÷èíàì dÀ

åñòü

îïåðàöèÿ

èíòåãðèðîâàíèÿ:

A12='èíòåãðàë îò

1 äî

2'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))

(11.3), ãäå

èíòåãðèðîâàíèå

âåäåòñÿ

âäîëü

òðàåêòîðèè.

 âåêòîðíîì

àíàëèçå

òàêîé

èíòåãðàë

íàç.

öèðêóëÿöèåé

âåêòîðà

ñèëû.

Çàìåòèì,

÷òî â ýòîì

âûðàæåíèè

ëåãêî

ïåðåéòè ê

äðóãîé

ïåðåìåííîé

èíòåãðèðîâàíèÿ,

êî âðåìåíè.

A12='èíòåãðàë îò

1 äî

2'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))

= 'èíòåãðàë îò

t1 äî

t2'((F(âåêòîð)V(âåêòîð))dt)=

'èíòåãðàë îò t1

äî t2'(Ndt) (11.4).

Ââåäåííàÿ

çäåñü

âåëè÷èíà N

íàç.

ìãíîâåíîé

ìåõàíè÷åñêîé

ìîùíîñòüþ

èëè ïðîñòî

ìîùíîñòüþ

òåëà.

N=dA/dt=(F(âåêòîð)dr(âåêòîð)/dt)=(F(âåêòîð)v(âåêòîð))

(11.5). ×òî áóäåò

ïðîèñõîäèòü

ñ ñèñòåìîé

(â

ïðîñòåéøåì

ñëó÷àå -ñ

ìàò. òî÷êîé)

ïðè

ñîâåðøåíèè

ðàáîòû íàä

íåé. Çàïèøåì

ýëåìåíòàðíóþ

ðàáîòó è

âûðàçèì

ñèëó â íåì

ïðè ïîìîùè

2ãî ç-íà

Íüþòîíà.

dA=(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))=m(a(âåêòîð)dr(âåêòîð))=m(dv(âåêòîð)dr(âåêòîð))/dt=m

(dv(âåêòîð)v(âåêòîð))=md(v(âåêòîð)v(âåêòîð))/2=md(v^2)/2=d(mv^2/2)

(11.6) Ñëåâà

ñòîèò

ýëåìåíòàðíàÿ

ðàáîòà, à

ñïðàâà

äèôôåðåíöèàë

íåêîòîðîé

ô-è ,èìåþùèé

ðàçìåðíîñòü

ðàáîòû è

çàâèñÿùèé

îò ñêîð.:

äèôôåðåíöèàë

ô-è ñêîð.,

îïðåä-ìîé

ñîâåðøåíîé

ðàáîòîé.

Ïóñòü â

íà÷àëüíûé

ìîìåíò

âðåìåíè t0

ñêîðîñòü

òåëà

ðàâíÿëàñü (0.

Ïîëíóþ

ðàáîòó çà

ïðîìåæóòîê

âðåìåíè îò t0

äî t1 ïîëó÷èì

ïîñëå

èíòåãðèðîâàíèÿ

dA, êàê ýòî

ñäåëàíî â

ôîðìóëå (11.4).

Ñîâåðøàåìàÿ

íàä òåëîì

ðàáîòà

ïðèâåëà ê

óâåëè÷åíèþ

åãî

ñêîð..Òåïåðü

ìîæíî

ââåñòè

ïîíÿòèå êèí.

ýíåðãèè: A01=m(v1)^2/2 - m(v0)^2/2

= Ek1-Ek0. (11.7)

Êèíåòè÷åñêàÿ

ýí-ÿ îïð-ñÿ

ðàáîòîé, êîò.

ñîâåðøåíà

íàä òåëîì.

Ïîëîæèòåëüíàÿ

ðàáîòà

ïðèâîäèò ê

óâåëè÷åíèþ

ñêîð. òåëà è ê

óâåëè÷åíèþ

êèí. ýíåðãèè,

îòðèöàòåëüíàÿ

- ê

óìåíüøåíèþ

òîãî è

äðóãîãî. If

ñèñò. ñîñò.

èç ìíîãèõ

òåë, òî åå

êèíåòè÷åñêàÿ

ýí-ÿ

ñêëàäûâàåòñÿ

èç

êèíåòè÷åñêèõ

ýíåðãèé

âñåõ òåë.

12. Ïîëÿ

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë.

Ïîòåíöèàëüíàÿ

ýíåðãèè . 13. Ç-í

ñîõðàíåíèÿ

ìåõàíè÷åñêîé

ýíåðãèè.

Êðîìå êèí.

ýíåðãèè

åñòü åùå

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ, äëÿ êîò.

íå ñóù-âóåò

îáùåé

ôîðìóëû. Ýòî

ïîíÿòèå

ìîæíî

ââåñòè ëèøü

äëÿ îãðàíè÷.

êëàñà ñèë -

äëÿ

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë. Ýòî ñèëû,

ðàáîòà êîò.

ïî

çàìêíóòîé

òðàåêòîðèè

=à íóëþ.

Ñóùåñòâóåò

äðóãîå

îïðåäåëåíèå

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë.

Êîíñåðâàòèâíûìè

ñèëàìè

íàçûâàþòñÿ

òàêèå ñèëû,

ðàáîòà â ïîëå

êîò. íå

çàâèñèò îò

òðàåêòîðèè

è îïð-ñÿ

òîëüêî

íà÷àëüíûì è

êîíå÷íûì

ïîëîæåíèåì

ñèñòåìû.

Íåòðóäíî

ïîêàçàòü,

÷òî ýòè

îïðåäåëåíèÿ

ðàâíîçíà÷íû.

Äåéñòâèòåëüíî,

if ðàáîòà íå

çàâèñèò îò

òðàåêòîðèè,

òî ïðè

îáðàòíîì

äâèæåíèè

âäîëü

òðàåêòîðèè

îíà áóäåò

òàêàÿ æå, íî ñ

îáðàòíûì

çíàêîì.

Ïðîñóììèðîâàâ

äâèæåíèå ïî

çàìêíóòîé

òðàåêòîðèè,

ñîñòîÿùåé

èç 2õ êðèâûõ,

ïîëó÷àåì â

ñóììå 0.

Êîíñåðâàòèâíûå

ñèëû, êàê

ïðàâèëî,

çàâèñÿò

òîëüêî îò

ïîëîæåíèÿ

òåëà, à

íåêîíñåðâàòèâíûå

- îò åãî ñêîð..

Ðàññìîòðèì

ïðèìåðû

ïîëåé

êîíñåðâàòèâíûõ

è

íåêîíñåðâàòèâíûõ

ñèë. Ñèëû

òðåíèÿ èëè

ñîïðîòèâëåíèÿ

ÿâë.

íåêîíñåðâàòèâíûìè.

Èõ íàïðàâë.

îïð-ñÿ

ñêîð-òüþ

ïåðåìåùåíèÿ

òåë. Ñèëû

òðåíèÿ

âñåãäà

íàïðàâëåíû â

ñòîðîíó,

ïðîòèâîïîëîæíóþ

íàïðàâë.

äâèæåíèÿ, ò.å.:

F(âåêòîð)òð=-(v(âåêòîð)/v)Fòð.

Çäåñü

v(âåêòîð)/v -

åäèíè÷íûé

âåêòîð,

íàïðàâëåííûé

âäîëü ñêîð.

òåëà. Ðàáîòà

ñèëû òðåíèÿ

ïî

çàìêíóòîé

òðàåêòîðèè l

=à: A(l)= 'èíòåãðàë c

êðóæêîì îò

(l)'(-Fòð((v(âåêòîð)/v)dr(âåêòîð)))=

-'èíòåãðàë îò t1

äî

t2'(Fòð((v(âåêòîð)/v)dr(âåêòîð)/dt)dt)=

-'èíòåãðàë îò t1

äî

t2'(Fòð((v(âåêòîð)v(âåêòîð))/v)dt)=

-'èíòåãðàë îò t1

äî t2'(Fòð*vdt)=-

'èíòåãðàë c

êðóæêîì îò

(l)'(Fòð*dl). Êðóæîê ó

èíòåãðàëà -

èíòåãðèðîâàíèå

ïî

çàìêíóòîé

òðàåêòîðèè.

Ïîñëåäíåå

ïîäûíòåãðàëüíîå

âûðàæåíèå

ñêàëÿðíîå,

îíî âñåãäà

ïîëîæèòåëüíî,

ñëåä., ðàáîòà

ñèëû òðåíèÿ

íà

çàìêíóòîé

òðàåêòîðèè

âñåãäà

îòðèöàòåëüíà.

Ýòà ðàáîòà

òåì áîëüøå

ïî ìîäóëþ,

÷åì äëèíåå

ïóòü. Âûâîä:

ñèëû òðåíèÿ -

íåêîíñåðâàòèâíûå

ñèëû.

Ïðèìåðîì

ïîëÿ

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë ÿâë. ïîëå

òÿãîòåíèÿ

âáëèçè

ïîâ-òè Çåìëè.

Ðàáîòà, êîò.

çàòðà÷èâàåòñÿ

íà

ïåðåìåùåíèå

òåëà èç

ïîëîæåíèÿ r1 â

ïîëîæ. r2 =à:

A12='èíòåãðàë îò

r1 äî

r2'(mg(âåêòîð)dr(âåêòîð))='èíòåãðàë

îò r1 äî r2'(mg

dr(g))=-mg'èíòåãðàë

îò h1 äî h2'(dh)=mg(h1-h2). Èç

ýòîé

ôîðìóëû

âèäíî, ÷òî

ðàáîòà ñèëû

òÿæåñòè

çàâèñèò îò

âåëè÷èíû

ýòîé ñèëû è

îò ðàçíîñòè

íà÷àëüíîé è

êîíå÷íîé

âûñîò òåëà.

Íèêàêîé

çàâèñèì. îò

ôîðìû

òðàåêòîðèè

íåò, à çí÷èò,

ñèëà

òÿæåñòè

êîíñåðâàòèâíà.

Òàêæå ïðîñòî

ìîæíî

äîêàçàòü,

÷òî

êîíñåðâàòèâíûìè

ÿâë. ñèëû,

ñîçäàþùèå

îäíîðîäíîå

ïîëå. Ïîëå ñèë

íàç.

îäíîðîäíûì, if

â ëþá. òî÷êå

ýòîãî ïîëÿ

ñèëà,

äåéñòâóþùàÿ

íà òåëî

îäèíàêîâà

ïî âåëè÷èíå

è íàïðàâë..

Êîíñåðâàòèâíûìè

ÿâë. òàêæå

ïîëÿ

öåíòðàëüíûõ

ñèë.

Öåíòðàëüíûìè

íàçûâàþòñÿ

ñèëû,

íàïðàâëåííûå

âäîëü ëèíèè

âçàèìäåéñò.

òåë,

âåëè÷èíà

êîò. çàâèñèò

òîëüêî îò

ðàññòîÿíèÿ

ìåæäó

òåëàìè.

Òàêîìó

óñëîâèþ

óäîâëåòâîðÿþò,

íàïðèìåð,

êóëîíîâñêèå

ñèëû è ñèëû

òÿãîòåíèÿ. Â

ïîëå

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë ìîæíî

ââåñòè åùå 1

âèä

ìåõàíè÷åñêîé

ýíåðãèè -

ïîòåíöèàëüíóþ

ýíåðãèþ.

Ïðåæäå ÷åì åå

ââîäèòü,

âûáèðàþò

ò÷êó, â êîò.

îíà =à íóëþ.

Ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ òåëà â

ëþá. òî÷êå

ïðîñò-âà

îïð-ñÿ

ðàáîòîé, êîò.

íóæíî

ñîâåðøèòü,

÷òîáû

ïåðåìåñòèòü

òåëî èç ýòîé

ò÷êè â ò÷êó

ñ íóëåâîé

ïîò.

ýíåðãèåé.

Îòìåòèì 2

ñóùåñòâåííûõ

ìîìåíòà,

âûòåêàþùèõ

èç ýòîãî

îïðåäåëåíèÿ.

Âî-ïåðâ.,

ïîñêîëüêó

ðàñì-åòñÿ

ïîëå

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë, çíà÷.

ïîò. ýíåðãèè

òåëà

çàâèñèò îò

ïîëîæåíèÿ

òåëà è

âûáîðà ò÷êè

íóëåâîé ïîò.

ýíåðãèè è íå

çàâèñèò îò

ôîðìû ïóòè,

ïî êîò òåëî

ïåðåìåùàåòñÿ.

Âî-âòîðûõ,

ïîñêîëüêó

âûáîð íóëÿ

ïîò. ýíåðãèè

ïðîèçâîëåí,

çíà÷. ïîò.

ýíåðãèè

îïð-ñÿ ñ

òî÷íîñòüþ

äî

àääèòèâíîé

ïîñò., ñëåä.

ôèç. ñìûñë

èìååò ëèøü

ðàçíîñòü

ïîòåíöèàëüíûõ

ýíåðãèé èëè

ïðèðàùåíèå

ïîò. ýíåðãèè,

íî íå ñàìà

ýí-ÿ. Íà ðèñ.11.3

ìû

ïðåäñòàâèëè 3

ò÷êè â

ïðîñò-âå ïîëÿ

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë: ò÷êó (b),

ò÷êó (ñ) è

ò÷êó (î),

ïîòåíöèàëüíóþ

ýíåðãèþ â

êîò. áóäåì

ñ÷èòàòü =îé 0.

Îáîçíà÷èì

÷åðåç Abo

ðàáîòó, êîò.

ñîâåðøàåòñÿ

ïðè ïåðåíîñå

òåëà èç ò÷êè

(b) â ò÷êó (o). If

ïåðåìåùàòü

òåëî èç ò÷êè

(o) â ò÷êó (b), òî

ñîâåðøàåìàÿ

ïðè ýòîì

ðàáîòà

áóäåò =à Aob=-Abo,

ïîñêîëüêó

ìåíÿåòñÿ

íàïðàâë.

äâèæåíèÿ, íî

íå ìåíÿþòñÿ

äåéñòâóþùèå

íà òåëî ñèëû.

Ðàáîòó ïî

ïåðåìåùåíèþ

òåëà èç ò÷êè

(c) â ò÷êó (o)

áóäåì

îáîçíà÷àòü,

êàê Àño.

Òî÷íî òàêæå

Àñî=-Àîñ. Ïðè

ïåðåìåùåíèè

òåëà èç ò÷êè

(b) â ò÷êó (c)

ñîâåðøàåòñÿ

ðàáîòà Abc=-Acb.

Ñîãëàñíî

îïðåäåëåíèþ

ïîò. ýíåðãèè

è ôîðìóëå (11.3)

äëÿ

âû÷èñëåíèÿ

ðàáîòû

èìååì: Eï(b)=A(b0)=

'èíòåãðàë îò b

äî

0'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð));

Eï(ñ)=A(ñ0)=

'èíòåãðàë îò

ñ äî

0'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð));

(11.8). Eï(b)- Eï(c)=

'èíòåãðàë îò b

äî

0'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))-

'èíòåãðàë îò

ñ äî

0'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))=

'èíòåãðàë îò b

äî

0'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))+

'èíòåãðàë îò 0

äî

c'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))=

'èíòåãðàë îò b

äî

c'(F(âåêòîð)dr(âåêòîð))=A(bc)

(11.9) Îêàçàëîñü

äîêàçàííûì

ñëåäóþùåå

óòâ.: ðàáîòà,

ñîâåðøàåìàÿ

ïðè

ïåðåìåùåíèè

òåëà â ïîëå

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë èç ò÷êè (b)

â ò÷êó (c), =à

ðàçíîñòè

ïîòåíöèàëüíûõ

ýíåðãèé

òåëà â

òî÷êàõ (b) è (c).

Îäíàêî, ýòà

æå ðàáîòà =à

ðàçíîñòè

êèíåòè÷åñêèõ

ýíåðãèé â

òî÷êå (ñ) è (b).

A(bc)=Eê(b)-Eê(ñ)=Eï(ñ)-Eï(b) =>

Eê(b)+Eï(b)=Eê(ñ)+Eï(ñ) (11.10)

Ïîëó÷èëîñü,

÷òî ñóììà

êèí. è ïîò.

ýíåðãèè

òåëà, êîò.

íàç. ïîëíîé

ìåõàíè÷åñêîé

ýíåðãèåé

òåëà,

îêàçàëàñü

íåèçìåííîé.

Òîæå ñàìîå

ñïðàâåäëèâî

è äëÿ

ñèñòåìû

ìåõàíè÷åñêèõ

òåë.

Ïîëó÷èâøååñÿ

óòâ. íîñèò

íàç. ç-íà

ñîõðàíåíèÿ

ìåõàíè÷åñêîé

ýíåðãèè:

ïîëíàÿ

ìåõàíè÷åñêàÿ

ýí-ÿ

èçîëèðîâàííîé

ñèñòåìû â

êîò.

äåéñòâóþò

êîíñåðâàòèâíûå

ñèëû

îñòàåòñÿ

íåèçìåííîé.

Ìåæäó

êîíñåðâàòèâíûìè

ñèëàìè è ïîò.

ýíåðãèåé

äîëæíà áûòü

ñâÿçü,

ïîñêîëüêó

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ

ââîäèòñÿ

òîëüêî â ïîëå

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë. Íàéäåì

ýòó ñâÿçü äëÿ

ïðîñòåéøåãî

ñëó÷àÿ,

êîãäà

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ çàâèñèò

òîëüêî îò 1îé

êîîðäèíàòû.

Ïðèìåðîì

ìîæåò

ñëóæèò

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ âáëèçè

ïîâ-òè Çåìëè,

ê íåìó è

îáðàòèìñÿ.

Ïóñòü îñü (oy)

íàïðàâëåíà

âåðòèêàëüíî

ââåðõ è

èìååò íîëü

íà ïîâ-òè

Çåìëè. Òîãäà

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ çàâèñèò

òîëüêî îò

êîîðäèíàòû y

è =à: Eï=mgy.

Âîçüìåì

÷àñòíóþ

ïðîèçâîäíóþ

ïî

êîîðäèíàòå y

îò ëåâîé è

ïðàâîé

÷àñòåé

=ñòâà: dEï/dy=mg.

Ñïðàâà

ñòîèò ñèëà

òÿæåñòè, êîò.

íàïðàâëåíà

ââåðõ, ò.å.

ïðîòèâ îñè (oy).

Ïî-âèäèìîìó,

ïðîèçâîäíîé,

ñòîÿùåé â

ëåâîé ÷àñòè

=ñòâà òîæå

ìîæíî

ïðèïèñàòü

íàïðàâë.; åå

ïðîåêöèÿ íà

îñü (oy) áóäåò =à

(dEï/dy)'subscript y'=-mg=-F'subscript y'. Â

ñëó÷àå,

êîãäà

äåéñòâóþùàÿ

ñèëà èìååò

ïðîåêöèè íà

âñå

êîîðäèíàòíûå

îñè, ìîæíî

çàïèñàòü

àíàëîãè÷íûå

âûðàæåíèÿ è

äëÿ ïðîåêöèé

íà äðóã. îñè.

Fx=-dEï/dx; Fy=-dEï/dy; Fz=-dEï/dz (11.11) Äëÿ

ñèëû, òàêèì

îáðçîì,

ñïðàâåäëèâî

âûðàæåíèå:

F(âåêòîð)=-(e(âåêòîð)x(dEï/dx)+

e(âåêòîð)y(dEï/dy)+

(âåêòîð)z(dEï/dz))=-(

e(âåêòîð)x(d/dx)+e(âåêòîð)y(d/dy)+e(âåêòîð)z(d/dz))Eï=

-grad Eï (11.12).

Ãðàäèåíò

ïîò. ýíåðãèè.

Îòìåòèì

íåêîòîðûå

ñâ-âà ýòîãî

âåêòîðà.

Îñîáåííîñòü

åãî ñîñò. â

òîì, ÷òî

âäîëü

êîîðäèíàòíûõ

îñåé íóæíî

îòêëàäûâàòü

íå ÷èñëà, à

ìàòåìàòè÷åñêèå

îïåðàöèè

äèôôåðåíöèðîâàíèÿ

ïî

ñîîòâåòñòâóþùåé

êîîðäèíàòå.

Çà

ãðàäèåíòîì

îáÿçàòåëüíî

äîëæíà

ñòîÿòü

ñêàëÿðíàÿ ô-ÿ,

ê êîò. îí

ïðèìåíÿåòñÿ.

Ãðàäèåíò

ïîò. ýíåðãèè

èìååò

íàïðàâë., â

êîò.

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ

óâåëè÷èâàåòñÿ

áûñòðåå

âñåãî, è

âåëè÷èíó,

ðàâíóþ ñêîð.

ýòîãî

óâåëè÷åíèÿ, if

äâèãàòüñÿ â

ýòîì

íàïðàâëåíèè.

Èç

ñêàçàííîãî

ñëåä., ÷òî

ñèëû ïîëÿ

çàñòàâëÿþò

òåëî

äâèãàòüñÿ â

íàïðàâëåíèè

ìèíèìóìà

ïîò. ýíåðãèè.

Âñå

åñòâåíûå

ïðîöåñû

ñòðåìÿòñÿ

ïðèâåñòè

ñèñòåìó ê

ìèíèìóìó

ïîò. ýíåðãèè.

Ýòîò âûâîä

ñïðàâåäëèâ

íå òîëüêî äëÿ

ìåõàíèêè, íî

è äëÿ äðóãèõ

ðàçäåëîâ

ôèçèêè è

åñòåñòâîçíàíèÿ.

14. Âíóòð. ýí-ÿ

ñèñòåìû. Ç-í

ñîõð-ÿ

ýíåðãèè. Ìû

ðàññìîòðåëè

âçàèìîïðåâðàùåíèå

êèí. è ïîò.

ýíåðãèé â

ïîëå

êîíñåðâàòèâíûõ

ñèë. ×òî

ïðîèñõîäèò, if

äåéñòâóþò

íåêîíñåðâàòèâíûå

ñèëû. Ìû

çíàåì, ÷òî, if

òåëó

ñîîáùèò

ñêîðîñòü

(ñîîáùèòü

êèíåòè÷åñêóþ

ýíåðãèþ)è

ïóñòèòü

äâèãàòüñÿ,

íàïðèìåð, ïî

ïîâ-òè çåìëè,

îíî

îñòàíîâèòüñÿ

çà ñ÷åò ñèë

òðåíèÿ. Åãî

ïîòåíöèàëüíàÿ

ýí-ÿ íå

èçìåíèòñÿ, à

êèíåòè÷åñêàÿ

ñòàíåò =îé

íóëþ, êîãäà

îíî

îñòàíîâèòüñÿ.

Äëÿ îòâåòà

íà âîïð, âî

÷òî ïåðåøëà

êèíåòè÷åñêàÿ

ýí-ÿ,

íåîáõîäèìî

ââåñòè åùå 1

âèä ýíåðãèè-

âíóòðåííþþ

ýíåðãèþ.

Îïðåäåëèì

âíóòðåííþþ

ýíåðãèþ Åâí

êàê ñóììó

êèíåòè÷åñêèõ

è

ïîòåíöèàëüíûõ

ýíåðãèé

÷àñòèö

(àòîìîâ),

ñîñòàâëÿþùèõ

òåëî:

Åâí=S((Å^i)ïîò+(Å^i)êèí)

(11.13) Çäåñü N

-÷èñëî

÷àñòèö, i

-íîìåð

÷àñòèöû.

Ïàðàìåòðîì,

õàðàêòåðèçóþùèì

âíóòðåííþþ

ýíåðãèþ ÿâë.

òåìïåðàòóðà

òåëà Ò0Ê,

âûðàæåííàÿ â

ãðàäóñàõ

Êåëüâèíà.

×åì áîëüøå

òåìïåðàòóðà

òåëà, òåì ñ

áîëüøåé

ñêîð-òüþ

äâèãàþòñÿ

àòîìû è òåì

ñàìûì

áîëüøå

âíóòðåííÿÿ

ýí-ÿ.

×èñëåííî

âíóòðåííÿÿ

ýí-ÿ =à:

Åâí=(Ì/'ìþ')C Ò^0 (11.14)

Ì - ìàñà òåëà,

??????ìîëÿðíàÿ

ìàñà

(÷èñëåííî

ðàâíàÿ

àòîìíîìó

èëè

ìîëåêóëÿðíîìó

âåñó

ñîñòàâëÿþùèõ

àòîìîâ),Ñ

-òåïëîåìêîñòü,

ðàâíàÿ

ýíåðãèè, êîò.

íóæíî

ïåðåäàòü 1ìó

êèëîãðàììó-ìîëþ,

÷òîáû

íàãðåòü åãî

íà 1 ãðàäóñ

Öåëüñèÿ èëè

Êåëüâèíà.

Èçìåíåíèå

âíóò.

ýíåðãèè ïðè

ïåðåõîäå

ñèñòåìû èç

ñîñòîÿíèÿ 1 â

ñîñò. 2

ïðîïîðöèîíàëüíî

èçìåíåíèþ

òåìïåðàòóðû

òåëà:

Åâí(2)-Åâí(1) =

'äåëüòà'U = (M/m)C

'äåëüòà T^0.

Ñóììó êèí.,

ïîò. è âíóò.

ýíåðãèé

ñèñòåìû

ïðèíÿòî

íàçûâàòü

ïîëíîé

ýíåðãèåé Å. Â

ðàññìîòðåííîì

íàìè ïðèìåðå

ñ

îñòàíàâëèâàþùåìñÿ

òåëîì

êèíåòè÷åñêàÿ

ýí-ÿ òåëà

ïåðåõîäèò âî

âíóòðåííþþ

ýíåðãèþ, ò.å.

èäåò íà

íàãðåâàíèå

ñèñòåìû. Ñ

ó÷åòîì

âûøåñêàçàííîãî

ìû ìîæåì

ñôîðìóëèðîâàòü

ç-í

ñîõðàíåíèÿ

ïîëíîé

ýíåðãèè

ñèñòåìû:

Ïîëíàÿ ýí-ÿ

èçîëèðîâàííîé

ñèñòåìû

îñòàåòñÿ

ïîñò.. Ìû

òåïåðü íå

êîíêðåòèçèðóåì,

êàêèå ñèëû

(êîíñåðâàòèâíûå

èëè

íåêîíñåðâàòèâíûå)

äåéñòâóþò â

ýòîé ñèñò-å.

Ðàáîòà â

ñèñò-å,

ñîâåðøàåìàÿ

çà ñ÷åò ïîò.

ýíåðãèè,

ìîæåò

ïåðåõîäèòü è

â

êèíåòè÷åñêóþ

ýíåðãèþ

ñèñòåìû, è âî

âíóòðåííþþ

ýíåðãèþ. Ïðè

óâåëè÷åíèè

âíóò.

ýíåðãèè

ñèñò.

íàãðåâàåòñÿ.

12.1 Ïîñòóëàòû

Ò. îòíñèò-òè.

Ê êîíöó

ïðîøëîãî â.

Ä.Ê.Ìàêñâåëëîì

(1831-1879) áûëè

ñôîðìóëèðîâàíû

îñí. çàêîíû

ýëåêòðè÷åñòâà

è

ìàãíåòèçìà

â âèäå

ñèñòåìû

äèôôåðåíöèàëüíûõ

óðàâíåíèé,

êîò.

îïèñûâàëè

ïîñòîÿííûå

è ïåðåìåííûå

ýëåêòðè÷åñêèå

è ìàãíèòíûå

ïîëÿ. Ðåøåíèÿ

ñèñòåìû

óðàâíåíèé

Ìàêñâåëëà

îïèñûâàëè

âñþ ãàììó

ïîâåäåíèé

ýëåêòðîìàãíèòíûõ

ïîëåé â

ïðîñò-âå è

âðåìåíè. Èç

ñèñòåìû

óðàâíåíèé

Ìàêñâåëëà

ñëåäîâàëî,

÷òî

ïåðåìåííûå

ýëåêòðè÷åñêèå

è ìàãíèòíûå

ïîëÿ ìîãóò

ñóùåñòâîâàòü

òîëüêî â

ôîðìå

åäèíîãî

ýëåêòðîìàãíèòíîãî

ïîëÿ, êîò.

ðàñïðîñòðàíÿþòñÿ

â ïðîñò-âå

ïîñëå

âîçíèêíîâåíèÿ

ñ ïîñò.

ñêîð-òüþ, =îé

ñêîð. ñâåòà â

âàêóóìå - ñ.

Íà âîïð î òîì,

â êàêîé ñðåäå

ðàñïðîñòðàíÿåòñÿ

ýòî ïîëå, Ò.

Ìàêñâåëëà

îòâåòà íå

äàâàëà.

Êëþ÷åâûì

ìîìåíòîì Ò.

Ìàêñâåëëà

ÿâëÿëîñü òî,

÷òî

óðàâíåíèÿ

Ìàêñâåëëà

áûëè

íåèíâàðèàíòíû

îòíîñèò.

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ. Ýòî

îçíà÷àëî,

÷òî ïðè

ïåðåõîäå ñ

ïîìîùüþ

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ èç

1îé èíåðö.

ñèñòåìû

îòñ÷. â äðóã.,

óðàâíåíèÿ

ìåíÿëè ñâîé

âèä. Ýòî

îáîçíà÷àëî,

÷òî ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ

íåëüçÿ áûëî

ïðèìåíÿòü

ïðè

îïèñàíèè

ýëåêòðè÷. è

ìàãíèòíûõ

ÿâëåíèé.

Ñòðîãîå

ìàòåìàòè÷åñêîå

äîêàçàòåëüñòâî

íåèíâàðèàíòíîñòè

óðàâíåíèé

Ìàêñâåëëà

îòíîñèò.

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ

äîñòàòî÷íî

ñëîæíî.

Ïîýòîìó,

ïðîèëëþñòðèðóåì

ýòîò ôàêò íà

ïðîñòîì è

íàãëÿäíîì

ïðèìåðå. Äëÿ

ýòîãî

ïîòðåáóåòñÿ

âñïîìíèòü,

êàêèå ñèëû

äåéñòâóþò

íà

äâèæóùèåñÿ

çàðÿäû â

ýëåêòðè÷. è

ìàãíèòíûõ

ïîëÿõ. Ïóñòü 2

îäíîèìåííûõ

çàðÿäà ëåòÿò

ñ

îäèíàêîâîé

ñêîð-òüþ â

íàïðàâëåíèè

îñè (ox), êàê ýòî

ïîêàçàíî íà

ðèñ.12.1. Â

íåïîäâèæíîé

ñèñò-å îòñ÷.

çàðÿäû áóäóò

ñîçäàâàòü

ýëåêòðè÷åñêèå

è ìàãíèòíûå

ïîëÿ, è, ñëåä.,

áóäóò

íàõîäèòüñÿ

â ïîëÿõ äðóã

äðóãà.

Ýëåêòðè÷åñêîå

ïîëå

âîçäåéñòâóåò

íà çàðÿä

ñèëîé

Êóëîíà,

ìàãíèòíîå -

ñèëîé

Ëîðåíöà.

Íàïîìíèì

ôîðìóëû äëÿ

âû÷èñëåíèÿ

ýòèõ ñèë äëÿ

ñëó÷àÿ,

ïðèâåäåííîãî

íà ðèñóíêå.

Fê=1/4Ïè'ýïñèëîíò

íóëåâîå'*q1q2/l^2; Fa=q2*v*B1,

ãäå B1=4*Ïè*q1*v/'ìþ

íóëåâîå'*l^2.

Çäåñü B1 -

ìàãíèòíàÿ

èíäóêöèÿ,

ñîçäàâàåìàÿ

ïåðâûì

çàðÿäîì â

òî÷êå, ãäå

íàõîäèòñÿ 2é.

Ñèëà Êóëîíà

äëÿ

îäíîèìåííûõ

çàðÿäîâ

âñåãäà ÿâë.

ñèëîé

îòòàëêèâàíèÿ,

à ñèëà

Ëîðåíöà â

äàííîì

ñëó÷àå ÿâë.

ñèëîé

ïðèòÿæåíèÿ.

Òêèì îáðçîì,

â

íåïîäâèæíîé

ñèñò-å îòñ÷.

âåëè÷èíà

ñèëû

âçàèìäåéñò.

=à: F = FK - FË. If

ïåðåéòè ê

ñèñò-å îòñ÷.,

äâèæóùåéñÿ

âäîëü îñè (îõ)

ñî ñêîð-òüþ (

âìåñòå ñ

çàðÿäàìè, òî

â íåé çàðÿäû

îêàæóòñÿ

íåïîäâèæíûìè,

è ñèëà

Ëîðåíöà íå

âîçíèêíåò.

Òêèì îáðçîì,

ñèëû

âçàèìäåéñò.

çàðÿäîâ â

ðàçëè÷í.

èíåðö. ñèñò.

îòñ÷.

îêàæóòñÿ

ðàçíûìè.

Ñëåä. è

ïîâåäåíèå

÷àñòèö ,èõ

äâèæåíèå âî

âðåìåíè,

áóäåò

ðàçíûì â

çàâèñèì. îò

òîãî, â êàêîé

èíåðö. ñèñò-å

êîîðä. ìû

ðàññìàòðèâàåì

ýòî

äâèæåíèå.

Åñcíî, ÷òî

ýòî àáñóðä è

îòñþäà

ñäåëàåì

âûâîä, ÷òî ê

äâèæóùèìñÿ

çàðÿäàì,

çàêîíû

äâèæåíèÿ è

âçàèìäåéñò.

êîò.

îïèñûâàþòñÿ

óðàâíåíèÿìè

Ìàêñâåëëà,

íåëüçÿ

ïðèìåíÿòü

ïðèíöèï

îòíñèò-òè

Ãàëèëåÿ, ò.å.

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ.

Âòîðûì

ýòàïîì â

ñòàíîâëåíèè

ñïåöèàëüíîé

Ò. îòíñèò-òè

ñòàë îïûò

À.À.Ìàéêåëüñîíà

(1852-1931),

ïðîâåäåííûé

â 1881 ãîäó. Â

îïûòå

îïðåäåëÿëàñü

ñêîðîñòü

ñâåòà â

ðàçëè÷í.

äâèæóùèõñÿ

ñèñò. îòñ÷..

Óæå

ãîâîðèëîñü,

÷òî ïî Ò.

Ìàêñâåëëà

ýëåêòðîìàãíèòíûå

âîëíû äîëæíû

ðàñïðîñòðàíÿòüñÿ

ñî ñêîð-òüþ â

âàêóóìå - ñ.

Âñòàë âîïð, â

êàêîé èíåðö.

ñèñò-å îòñ÷.

ýòî

ïðîèñõîäèò. If

òàêîâîé

ñ÷èòàòü

ñèñòåìó

îòñ÷.,

ñâÿçàííóþ ñ

íåïîäâèæíûìè

çâåçäàìè, òî

ñêîðîñòü

íàøåé

ïëàíåòû

îòíîñèò.

íèõ ( = 30 êì/ñ.

Ýòà

ñêîðîñòü

áîëüøàÿ è

ñðàâíèìàÿ

ñî ñêîð-òüþ

ñâåòà ñ.

Ìàéêåëüñîí

ýêñïåðèìåíòàëüíî

îïðåäåëÿë

ñêîðîñòü

ñâåòà â

ðàçíûõ ñèñò.

îòñ÷., à

èìåíî, îí

èçìåðÿë

ñêîðîñòü

ñâåòà,

èäóùåãî â 2õ

ïðîòèâîïîëîæíûõ

îòíîñèò.

Çåìëè

íàïð-ÿõ. Â

ñîîòâåòñòâèè

ñ

ïðåîáðàçîâàíèÿìè

Ãàëèëåÿ è

ïîëîæåíèÿìè

êëàñè÷.

ìåõàíèêè,

ñêîð. ñâåòà â

ýòèõ ñèñò.

îòñ÷. äîëæíû

áûëè áû

îòëè÷àòñÿ

íà âåëè÷èíó

2v. Ðåçóëüòàòû

ýêñïåðèìåíòà

Ìàéêåëüñîíà

îäíîçíà÷íî

ïîêàçàëè,

÷òî

ñêîðîñòü

ñâåòà íå

çàâèñèò îò

âûáîðà

ñèñòåìû

îòñ÷. è

âñåãäà =à ñ.

Ò.å. áûëî

óñòàíîâëåíî,

÷òî

ýëåêòðîìàãíèòíûå

âîëíû âî

âñåõ èíåðö.

ñèñò. îòñ÷.

ðàñïðîñòðàíÿþòñÿ

ñ

îäèíàêîâîé

ñêîð-òüþ ñ(3(108

ì/ñ.

Ýêñïåðèìåíòû,

ïîäîáíûå

îïûòó

Ìàéêåëüñîíà

ïîâòîðÿëèñü

íåîäíîêðàòíî

ñî âñå

âîçðàñòàþùåé

òî÷íîñòüþ.

Íà

ñåãîäíÿøíèé

äåíü ìîæíî

óòâåðæäàòü,

÷òî

ñêîðîñòü â

ðàçëè÷í.

ñèñò. îòñ÷.

îäèíàêîâà ñ

òî÷íîñòüþ

ïîðÿäêà

íåñêîëüêèõ

ìì/ñ.

16.

Ïðåîáðàçîâàíèÿ

Ëîðåíöà. Â 1904-ì

ãîäó

ãîëëàíäñêèé

ôèçèê

Õ.À.Ëîðåíö (1853-1928)

âûâåë ïðåîáð.

äëÿ ïåðåõîäà

èç 1îé èíåðö.

ñèñòåìû

îòñ÷. â äðóã.,

îòëè÷íûå îò

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ.

Ñèñò.

óðàâíåíèé

Ìàêñâåëëà

áûëà

èíâàðèàíòíà

îòíîñèò.

ýòèõ ïðåîáð..

Ïðåîáðàçîâàíèÿ

êàñàëèñü è

êîîðä., è

âðåìåíè.

Îáîçíà÷èì

êîîðäèíàòû

è âðåìÿ

íåêîòîðîãî

ñîáûòèÿ

(íàïðèìåð

ïîëîæåíèÿ

ìàò. ò÷êè â

ïðîñò-âå) â

èíåðö. ñèñò-å

îòñ÷. Ê ÷åðåç x,

y, z, t, à â äðóãîé

èíåðö. ñèñò-å

îòñ÷. Ê' ÷åðåç

x',y',z',t'. Ñèñòåìû

îòñ÷.

âûáðàíû òàê,

÷òîáû èõ

êîîðäèíàòíûå

ñåòêè

íà÷àëüíûé

ìîìåíò

âðåìåíè t=t'=0

ñîâïàäàëè, à

â

äàëüíåéøåì

ñèñò. Ê'

äâèãàëàñü

îòíîñèò.

ñèñòåìû Ê ñî

ñêîð-òüþ u

âäîëü åå îñè (ox).

Ïðåîáðàçîâàíèÿ

Ëîðåíöà

èìåþò âèä:

x'=x-ut/'êîðåíü'(1-(u/c)^2); y'=y; z'=z;

t'=(t-ux/c^2)/'êîðåíü'(1-(u/c)^2) (12.1).

Ñðàçó ìîæíî

ñêàçàòü, ÷òî

ïðè u/c

'ñòðåìèòñÿ' 0

ïðåîáð.

Ëîðåíöà

ïåðåõîäÿò â

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ. Ò.å.

ïðåîáð.

Ãàëèëåÿ ÿâë.

÷àñòíûì

ñëó÷àåì

ïðåîáð.

Ëîðåíöà ïðè

ìàëûõ

ñêîðîñòÿõ

äâèæåíèÿ.

Àíàëèçèðóÿ

ñëîæèâøååñÿ

ïîëîæ.

À.Ýéíøòåéí

ðàçðàáîòàë

íîâóþ

ìåõàíèêó

áîëüøèõ

ñêîðîñòåé,

íàçûâàåìóþ

ñåé÷àñ

ðåëÿòèâèñòñêîé

ìåõàíèêîé

èëè

ñïåöèàëüíîé

Ò. îòíñèò-òè.

 îñíîâå

ýòîé Ò. ëåæàò

2 ïîñòóëàòà.

Ñîãëàñíî

ïåðâîìó

ïîñòóëàòó

ñêîðîñòü

ðàñïðîñòðàíåíèÿ

ñâåòà âî

âñåõ èíåðö.

ñèñò. êîîðä.

îäèíàêîâà è

=à ñêîð.

ðàñïðîñòðàíåíèÿ

ñâåòà â

âàêóóìå - ñ.

Ýòîò

ïîñòóëàò

óòâåðæäàåò

ýêâèâàëåíòíîñòü

èíåðö.

ñèñòåì

îòñ÷.

îòíîñèò.

ñêîð. ñâåòà. 2é

ïîñòóëàò

çàêë. â òîì,

÷òî âñå

ôèçè÷åñêèå

çàêîíû è

ÿâë-ÿ

ôîðìóëèðóþòñÿ

è ïðîòåêàþò

îäèíàêîâî

âî âñåõ

èíåðö. ñèñò.

îòñ÷., ò.å.

èíâàðèàíòíû

îòíîñèò.

ïðåîáð.

Ëîðåíöà.

Áàçèðóÿñü

íà ýòèõ

ïîñòóëàòàõ,

Ýéíøòåéí

ðàçðàáîòàë

Ò. äâèæåíèÿ

ñèñòåì ïðè

ëþáûõ

ñêîðîñòÿõ,

âïëîòü äî

ñêîðîñòåé

ñâåòà. Â

ðàìêàõ Ò.

îòíñèò-òè

ïîëó÷åíû

âûâîäû,

êàçàëîñü áû

ïðîòèâîðå÷àùèå

çàêîíàì

êëàñè÷.

ìåõàíèêè.

Îäíàêî, âñå

âûâîäû ýòîé

Ò.

ïîäòâåðæäåíû

ýêñïåðèìåíòàëüíî

ñ âûñîêîé

òî÷íîñòüþ.

Ñîãëàñíî

ïðèíöèïó

ñîîòâåòñòâèÿ

ñòàðàÿ Ò.

(êëàññè÷åñêàÿ

ìåõàíèêà

èëè

ìåõàíèêà

äâèæåíèÿ òåë

ïðè ìàëûõ

ñêîðîñòÿõ)

ÿâë. ÷àñòíûì

ñëó÷àåì

íîâîé. È

íàîáîðîò,

íîâàÿ Ò.

îòíñèò-òè

ïåðåõîäèò â

ñòàðóþ

êëàññè÷åñêóþ

ìåõàíèêó

ïðè

ñêîðîñòÿõ

äâèæåíèÿ v<<c.

17.

Ðåëÿòèâèñòñêàÿ

ìåõàíèêà.

Ñîêðàùåíèå

äëèíû è

âðåìåíè.

Îáðàòèìñÿ ê

ïðåîáðàçîâàíèÿì

Ëîðåíöà (12.1). Èç

íèõ ñëåä., ÷òî

ìàêñèìàëüíàÿ

ñêîðîñòü

äâèæåíèÿ

ìàò. ñèñòåì

îãðàíè÷åíà

ñêîð-òüþ

ñâåòà â

âàêóóìå ñ. If

áû ñêîðîñòü

äâèæåíèÿ

òåëà

ïðåâûñèëà

ñêîðîñòü

ñâåòà, òî, êàê

ñëåä. èç

ïðåîáð.

Ëîðåíöà,

êîîðäèíàòû

è âðåìÿ

ñòàíóò

ìíèìûìè ò.å.

ïîòåðÿþò

ðåàëüíûé

ôèç. ñìûñë.

Òåïåðü

ðàññìîòðèì

íåêîòîðûå

ñëåäñòâèÿ

èç ïðåîáð.

Ëîðåíöà. Â

êëàñè÷.

ìåõàíèêå

ðàññòîÿíèå

ìåæäó äâóìÿ

òî÷êàìè è

âðåìÿ áûëè

îäèíàêîâûì

âî âñåõ

èíåðö. ñèñò.

îòñ÷.. Â

ðåëÿòèâèñòñêîé

ìåõàíèêå

îíè

îêàçàëèñü

ðàçíûìè â

ðàçëè÷í.

èíåðö. ñèñò.

îòñ÷., ò.å.

ïåðåñòàëè

áûòü

èíâàðèàíòàìè.

Íî

èíâàðèàíòû

îòíîñèò.

ïðåîáð.

Ëîðåíöà

äîëæåí áûòü.

1èì èç íèõ

ÿâë. ñêîðîñòü

ñâåòà â

âàêóóìå - ñ.

Îíà

äåéñòâèòåëüíî

îäèíàêîâà

âî âñåõ

èíåðö. ñèñò.

îòñ÷.. Äðóãèì

èíâàðèàíòîì

ýòèõ ïðåîáð.

ÿâë. òàê

íàçûâàåìûé

èíòåðâàë

ìåæäó

ñîáûòèÿìè.

Åãî êâàäðàò

ðàâåí:

'äåëüòà'S^2=c^2*'äåëüòà't^2-'äåëüòà'x^2+'äåëüòà'y^2+'äåëüòà'z^2

(12.2). Áëàãîäàðÿ

èíâàðèàíòíîñòè

èíòåðâàëà

ïðîñòðàíñòâî

è âðåìÿ

îêàçûâàþòñÿ

âçàèìîñâÿçàííûìè.

Îíè

îáðàçóþò

åäèíîå

÷åòûðåõìåðíîå

ïðîñòðàíñòâî-âðåìÿ.

Âäîëü

÷åòâåðòîé

îñè

îòêëàäûâàåòñÿ

ìíèìàÿ

âåëè÷èíà ict.

×åòûðåõìåðíîå

ïðîñòðàíñòâî-âðåìÿ

áûëî âïðâûå

ââåäåíî

Ã.Ìèíêîâñêèì

(1864-1909) è ñåé÷àñ

íîñèò åãî

èìÿ.

Ïîïðîáóåì

ïðåäñòàâèòü

ñåáå òàêîå

ïðîñòðàíñòâî.

Ìû óìååì

äåëàòü

ïðîåêöèè

òðåõìåðíîãî

ïðîñò-âà íà

äâóõìåðíîå.

Íàïðèìåð,

òàêèì

îáðçîì ìû

ðèñóåì íà

äîñêå

òðåõìåðíóþ

ñèñòåìó

êîîðä. íà

ïëîñêîñòè -

äâóõìåðíîì

ïðîñò-âå.

Ïðåäñòàâèì

ñåáå â

îáúåìíîì

òðåõìåðíîì

ïðîñò-âå

ïðîåêöèþ

÷åòûðåõìåðíîãî

êóáà. Ýòî

áóäóò 2 êóáà,

êàæäàÿ èç

âåðøèí

îäíîãî êóáà

ñîåäèíåíà ñ

ñîîòâåòñòâóþùåé

âåðøèíîé 2ãî

êóáà ëèíèåé

÷åòâåðòîãî

èçìåðåíèÿ.

Ðàññòîÿíèå

ìåæäó äâóìÿ

òî÷êàìè â

÷åòûðåõìåðíîì

ïðîñò-âå è

áóäåò

èíòåðâàë â

ñîîòâåòñòâèè

ñ çàêîíàìè

ãåîìåòðèè.

Ïðîàíàëèçèðóåì

òåïåðü íà

îñíîâå

ïðåîáð.

Ëîðåíöà

îäíîâðåìåííîñòü

ñîáûòèé â

ðàçíûõ ñèñò.

îòñ÷.. Â

êëàñè÷.

ìåõàíèêå

èñïîëüçîâàëñÿ

ïðèíöèï

äàëüíîäåéñòâèÿ,

êîãäà

âçàèìäåéñòâèå

ìåæäó

òåëàìè

îñóùåñòâëÿëèñü

ìãíîâåííî

÷åðåç ëþá.

ðàññòîÿíèå.

 ýòîì

ñëó÷àå ìû

ìîãëè áû

ñòàâèòü

îäíî è òîæå

âðåìÿ â

ðàçíûõ ñèñò.

êîîðä..

Ïîïðîñòó

ãîâîðÿ

ñèíõðîíèçîâàòü

âðåìÿ è

çàäàâàòü

åãî îäíèì è

òåì æå.

Ðàññìîòðèì

ýêñïåðèìåíò

ïî

ñèíõðîíèçàöèè

÷àñîâ,

áàçèðóÿñü

íà

ïîñòóëàòàõ

Ò. îòíñèò-òè.

Ïðåäñòàâèì

ñåáå

ñëåäóþùóþ

ñèòóàöèþ

(ñì. ðèñ.12.2).

Ïåðâûé

íàáëþäàòåëü

1 ñòîèò íà

çåìëå è ìèìî

íåãî

äâèãàåòñÿ

âàãîí, â

ñåðåäèíå

êîò. ñòîèò 2é

íàáëþäàòåëü

2.  íà÷àëå è

êîíöå

âàãîíà

ðàñïîëîæåíû

÷àñû (1) è (2) êîò.

íóæíî

ñèíõðîíèçîâàòü.

Ýòî ïðîùå

âñåãî

ñäåëàòü

ñëåäóþùèì

îáðçîì. 2é

íàáëþäàòåëü

â âàãîíå

ïîñûëàåò

ñâåò â 2å

ñòîðîíû è â

ìîìåíò

ïðèõîäà

ñâåòà íà

÷àñû, îíè

âêëþ÷àþòñÿ

ñ íóëÿ è èäóò

ñèíõðîííî. Ñ

ò÷êè çðåíèÿ

íàáëþäàòåëÿ

â âàãîíå

÷àñû

ïîêàçûâàþò

îäèíàê.

âðåìÿ.

Ðàññìîòðèì,

÷òî ïîêàæóò

÷àñû

ïåðâîìó

íàáëþäàòåëþ,

ñòîÿùåìó íà

çåìëå.

Ñêîðîñòü

ðàñïðîñòðàíåíèÿ

ñâåòà

ïîñòîÿíà â

ëþá. ñèñò-å

îòñ÷.. Ïîêà

ñâåò

ðàñïðîñòðàíÿåòñÿ

â êîíåö

âàãîíà, ÷àñû

1

ïåðåìåñòÿòñÿ

åìó

íàâñòðå÷ó è

áóäóò

âêëþ÷åíû

ðàíüøå. ×àñû 2

óéäóò çà

âðåìÿ

ðàñïðîñòðàíåíèÿ

ñâåòà è

áóäóò

âêëþ÷åíû

ïîçäíåå.

Òêèì îáðçîì,

ñ ò÷êè

çðåíèÿ

ïåðâîãî

íàáëþäàòåëÿ

÷àñû áóäóò

ïîêàçûâàòü

ðàçíîå âðåìÿ ,

à ñ ò÷êè

çðåíèÿ 2ãî

íàáëþäàòåëÿ

- îäèíàê..

Âðåìÿ áóäåò

ðàçíîå äëÿ 2õ

ðàçíûõ

íàáëþäàòåëåé,

íàõîäÿùèõñÿ

â ðàçëè÷í.

èíåðö. ñèñò.

îòñ÷.. Ê

ýòîìó æå

ðåçóëüòàòó

ìîæíî

ïðèéòè è

÷èñòî

ôîðìàëüíî,

ïðè ïîìîùè

ïðåîáð.

Ëîðåíöà.

Ïîêàæåì ýòî.

Ïóñòü â

íåïîäâèæíîé

ñèñò-å îòñ÷.

Ê 2 ñîáûòèÿ

ïðîèñõîäÿò

îäíîâðåìåíî,

ò.å.t1=t2. Íàéäåì

ðàçíîñòü

'äåëüòà't'=t2'-t1' â

ñèñò-å îòñ÷.

Ê',

ïåðåìåùàþùåéñÿ

îòíîñèò. Ê

âäîëü îñè x ñî

ñêîð-òüþ u. Äëÿ

ýòîãî

âîñïîëüçóåìñÿ

ïðåîáðàçîâàíèåì

Ëîðåíöà äëÿ

âðåìåíè.

'äåëüòà't'=t2'-t1'=(t2 - u*x2/c^2 - t1 +

u*x1/c^2)/'êîðåíü'(1-(u/c)^2)=((t2-t1) +

(u/c^2)*(x1-x2))/'êîðåíü'(1-(u/c)^2)=u(x1-x2)/(c^2)*'êîðåíü'(1-(u/c)^2)

'íå ðàâíî' 0, ò.ê.

x1'íå ðàâíî'x2. Íå

âäàâàÿñü â

äåòàëüíûé

àíàëèç,

óêàæåì, ÷òî

èçìåíåíèå

äëèòåëüíîñòè

ïðîìåæóòêîâ

âðåìåíè íå

êàñàåòñÿ

ïðèíöèïà

ïðè÷èííîñòè:

if èç 2õ

ñîáûòèé,

îäíî ÿâë.

ñëåäñòâèåì

äðóãîãî è

ðàçäåëåíû

ïðîìåæóòêîì

âðåìåíè, òî â

ëþá. èíåðö.

ñèñò-å îòñ÷.

ýòè ñîáûòèÿ

òàêæå

ðàçäåëåíû

ïðîìåæóòêîì

âðåìåíè, è

ïîñëåäîâàòåëüíîñòü

ñîáûòèé íå

íàðóøàåòñÿ.

Ò.å.

ñëåäñòâèå

âñåãäà èäåò

ïîñëå

ïðè÷èíû.

Îáðàòèìñÿ

åùå ðàç ê

ïðèìåðó,

ïðèâåäåííîìó

â ïàðàãðàôå 12.1,

â êîò.

ðàññìàòðèâàëîñü

âçàèìäåéñòâèå

2õ

äâèæóùèõñÿ

çàðÿäîâ, è

îòâåòèì íà

âîïð, ïî÷åìó

æå âñå-òàêè

ñèëû

âçàèìäåéñò.

îêàæóòñÿ äëÿ

ðàçíûõ

íàáëþäàòåëåé

ðàçíûìè.

Îòâåò íà

íåãî çàêë. â

òîì, ÷òî â

äâèæóùåéñÿ

ñèñò-å îòñ÷.

âðåìÿ òå÷åò

ìåäëåííåå, è

óñêîðåíèå, à

çí÷èò, è

ñèëà

âçàèìäåéñò.

óìåíüøèòñÿ.

Êðîìå

èçìåíåíèÿ

õîäà ÷àñîâ

íàáëþäàåòñÿ

èçìåíåíèå

ðàçìåðîâ

(óêîðî÷åíèå)

áûñòðî

äâèæóùèõñÿ

îáúåêòîâ.

Ýòîò ýôåêò

òîæå ìîæåò

áûòü âûâåäåí

èç ïðåîáð.

Ëîðåíöà.

Ñâÿçü äëèíû

îòðåçêà,

íàïðàâëåííîãî

âäîëü ñêîð.

äâèæåíèÿ, â

ñèñò-å Ê

(íàáëþäàåìàÿ

äëèíà l) è â

ñèñò-å K'

(ñîáñòâåííàÿ

äëèíà l0)

çàäàåòñÿ

ôîðìóëîé:

l=l0*'êîðåíü'(1-(u/c)^2) (12.4).

Ò.î

ñîáñòâåííàÿ

äëèíà

âñåãäà

ìàêñèìàëüíà.

Îòìåòèì, ÷òî

ñîêðàùàþòñÿ

ëèøü ðàçìåðû

òåëà âäîëü

íàïðàâë-ÿ

ñêîð.

ñèñòåìû K'.

Èçìåíåíèå

ðàçìåðîâ -

êàæóùèéñÿ,

íåíàáëþäàåìûé

ýôåêò. Â

ðåëÿòèâèñòñêîé

ìåõàíèêå

ïðåäñêàçàí

åùå öåëûé ðÿä

ïàðàäîêñàëüíûõ

ñ ò÷êè

çðåíèÿ

êëàñè÷.

ìåõàíèêè

ÿâëåíèé. Â

íàñòîÿùåå

âðåìÿ

áîëüøèíñòâî

èç íèõ

íàáëþäàëèñü

â

ýêñïåðèìåíòàõ.

Ïðè ýòîì íå

íàáëþäàëîñü

îòêëîíåíèé

îò

ïðåäñêàçàíèé

ñïåöèàëüíîé

Ò. îòíñèò-òè.